= RR 
Da ognuno è ammesso il seguente rapporto y, = — my (S 2). dal quale per 
mezzo della (412) avremo la 
DEA m 
(Q1) pe =-T=7p% 
Le formule (013) e (@,,) sono quelle comunemente adottate, ma che non rice- 
vettero la conferma dalle mie sperienze, come_in seguito vedremo. 
$ 6. 
Ora passiamo ad analizzare la precedente supposizione ($$ 2,3,4), per la quale si 
suppone, che facendo comunicare col suolo il piattello P collettore, questo perda soltanto 
quella carica c,, che in esso prima di tale comunicazione si trovava libera, però vi si tro- 
vava unitamente all’altra carica, che nel medesimo è vincolata. Da tale analisi ve- 
dremo risultare, che le formule (5), comuni a tutti, debbono essere modificate. Per 
tanto dobbiamo primieramente osservare, che dalla prima delle (5) si ottiene la 
(013) a=yi_—m); 
ed è chiaro che il secondo membro di questa eguaglianza, giustamente rappresen- 
terebbe, per quella supposizione, la perdita che fa il piattello collettore, quando esso 
è fatto comunicare col suolo. Però come in appresso verrà dimostrato, sia teorica- 
mente, sia sperimentalmente, non può questo secondo membro riguardarsi eguale alla 
indicata perdita del piattello collettore, la quale riesce sempre maggiore di uno qua- 
lunque dei due membri della (413): per conseguenza tale perdita, che ancora chia- 
meremo con p ($$ 2,4) dovrà essere rappresentata dalla equazione 
(016) p=c+%, 
essendo 4 una incognita, che appresso determineremo. 
Per giustificare teoricamente questa equazione, dobbiamo riflettere: 1° che facendo 
comunicare il piattello collettore con un corpo allo stato sensibilmente neutro, quale 
potrebbe considerarsi essere la interna superficie di una galitta metallica, e tutta 
chiusa, il primitivo elettrico equilibrio fra i due piattelli si turba, e ne succede un 
altro; 2° in cui si disperde la parte libera c, del piattello collettore medesimo, il 
quale in tal caso diviene indotto, lo che deve produrre una modificazione sulla 
carica — y, del piattello Q accumulante, divenuto in tal caso inducente; 3° che tale 
modificazione consiste nel fare divenire libera una parte della carica — y»; 4° che 
questo ultimo fatto ha per conseguenza di mettere ad un tempo in libertà, e quindi 
produrre la dispersione di una parte, già indicata con 2 nella (016), dalla carica Yi — ci, 
restata sul collettore dopo la dispersione della sola ci. Quindi è che per questa se- 
conda dispersione si produrrà l’ultimo elettrico equilibrio fra i due piattelli, cosicchè 
la parte finalmente restata sul piattello collettore, tutta. indotta vincolata, sarà 
espressa con 
vie (+ 2). 
E per verità la carica sensibile nel piattello collettore, non è altro fuorchè la 
c1+ ©, però tolta questa carica subito si libera nel piattello accumulante una parte della 
indotta — y», che perciò diviene inducente; ma questa liberazione non si può verificare 
