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senza che in pari tempo una parte della v1, cioè della vincolata (S 4) divenga libera, 
quindi perduta nel suolo. Perciò chiaro apparisce, che mettendo a comunicare col 
suolo il piattello collettore P, la sua carica y, contenuta in questo, dovrà prima che 
siasi trasformata tutta in carica indotta di prima specie, ricevere due diminuzioni, 
delle quali una è la ci, l’altra è quella indicata con @, che ora determineremo 
quindi la perdita p dovrà essere maggiore di ci. 
Un caso sebbene non identico a quello che qui considerammo, però simile ad esso, 
lo abbiamo nella sperienza fondamentale della elettrostatica induzione, cioè quando un ci- 
lindro isolato, e conduttore viene sottoposto alla elettrica influenza. In questo caso pos- 
.siamo essere certi, che facendo comunicare col suolo il cilindro indotto, parte da esso 
una quantità di elettrico, omcnimo della inducente, che accresce quella ci pur 
essa partita, e che possedeva il cilindro medesimo prima di essere posto a comuni- 
care col suolo unitamente coll’altra carica in esso vincolata. Ed in fatti a convincersi 
di ciò, basta riflettere, che per così fatla comunicazione, la divergenza dell’elettrometro 
a pagliette, applicato a quell’estremo dell’indotto il più prossimo all’inducente, cresce 
assai sensibilmente. Ciò prova che la induzione od elettrica influenza, si è rafforzata, 
e che perciò si è decomposta nell’indotto una nuova quantità di elettrico neutrale. 
Quindi si è dovuta sviluppare in esso una nuova quantità di elettrico omonimo della 
inducente, il quale si è dissipato nel suolo unitamente a quella cy, che già si trovava 
sull’indotto stesso, prima che fosse tolto dall’ isolamento, cioè prima che fosse fatto 
comunicare col- suolo. 
Da tutti questi fatti si deduce facilmente, che facendo comunicare il piattello 
collettore P_con un corpo conduttore grande molto, e sensibilmente neutro, mentre 
che l’altro piattello Q detto accumulante, ovvero indotto, rimane isolato, la carica per- 
duta p dal primo di questi due piattelli supera cia, vale a dire questa perdita è 
cq+ = p, come già fu stabilito (a1). Pel contrario senza mettere il piattello 
collettore in comunicazione col suolo, ma invece valendosi del noto principio, che cioè 
l’azione è sempre uguale e contraria alla reazione, potremo invece della equazione (8), 
stabilire la seguente 
(017) Ue = Y2 ’ 
ove v; rappresenta come nella (1) la somma delle vincolate sul P, uguaglianza di- 
pendente da un principio vero evidentemente, di cui l' applicazione in questo caso. 
come vedremo, è giustificata dalla sperienza. In tanto si rifletta che la (a,;) non si 
oppone al principio generale che fra la indotta y» e lay, in parte vincolata, ed in parte 
libera, vi dev'essere il costante rapporto m; poichè vi non è tutta la y1, ma solo 
una parte di essa, come viene indicato dalla (1) (S$ 2), nè perciò si oppone alla di- 
suguaglianza numerica delle Y, > 72 divenute libere. 
Per dichiarare il significato della (1), anche meglio, di quello che in principio 
sì fece, riflettiamo, che ogni molecola elettrica della carica vincolata v,, ed accumu- 
lata sul piattello collettore P, contribuisce a produrre la carica indotta di prima 
specie — Y>, ed a mantenerla tale sul piattello accumulante Q, e viceversa; da ciò 
nasce l’ equilibrio fra queste due cariche. Però la differenza fra le cariche y1 e — Ya, con- 
siste in questo, che la carica y1è în parte, ma non in tutto impegnata nel produrre e 
