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involucro metallico chiuso e non isolato. Per questa operazione la primitiva y1, già in- 
ducente in parte, diverrà ora indotta di prima specie, quindi la primitiva già totalmente, 
indotta y,, restando isolata, diverrà induttrice. Perciò dovremo avere il seguente 
rapporto elettrostatico : 
Vi +01 P__ 
w ve 
che per la (a,7) riducesi alla — y + cr —p = — my: la quale, mediante la seconda 
delle (@1g), diverrà come segue: 
2 Wp 
donde 
(10) p==(1+m)c, 
quantità maggiore di cy. Sostituendo questo valore di p nella (@1g) Si avrà: 
(11) CI MCI" 
Perciò sarà mei la quantità di elettrico che allora si disperde colla c,, quando il piattello 
collettore si faccia comunicare con un corpo conducente, oltre che sensibilmente nello 
stato elettrico neutrale. 
Questo medesimo valore della 2 si può raggiungere anche mediante il ragiona- 
mento che-siegue. Chiaro apparisce che la perdita fatta dal piattello collettore, si 
esprime con cy + 2; quindi sarà Y1 — (c1 + @), la carica elettrica indotta di prima 
specie restata nel piattello stesso, e sarà — my, la inducente nel piattello accumu- 
lante, ora divenuto collettore. Quindi avremo il seguente rapporto elettrostatico : 
donde 
(12) va (+2) = MY, 
dalla quale si ottiene 
a=y(1—m?)— cr. 
Eliminando 7, mediante la prima delle (as), avremo: 
TIEMCO 
che coincide col valore della 2 precedentemente ottenuto (11). Sostituendo questo valore 
nella equazione (12), avremo : 
che coincide con la prima delle (018). 
$ 8. 
Indichiamo per maggiore semplicità con y' la carica restata sul piattello col- 
lettore P, dopo che fu esso posto in comunicazione con un corpo elettricamente neutro, 
e conservando gli altri simboli già stabiliti, facilmente si vede che avremo le tre se- 
guenti equazioni : 
(13) pay Tyi. L2 ==, — Mm 
va 2 
