— 847 — 
Seconda osservazione. Un'altra contraddizione incontriamo accordando la tensione 
alla indotta di prima specie, nella nota sperienza del cilindro indotto. Imperocchè questa 
sperienza è identica del tutto a quella del condensatore, nella quale vedemmo che la 
indotta di prima specie vale a dire la y, deve riguardarsi priva di tensione, perciò 
tale deve riguardarsi pure la indotta medesima nel cilindro influito ; dunque senza 
contraddirsi non possiamo accordare la tensione alla indotta di prima specie nella 
nota sperienza del cilindro indotto, come assai bene fu osservato dal Verdet ('). 
PAGESEZE NED: 
Crediamo utile ribadire alcuni schiarimenti, che in altri termini si trovano nei 
paragrafi precedenti od implicitamente od esplicitamente riferiti nell’attuale Memoria 
sul condensatore voltaico. 
I. Facendo comunicare col suolo un corpo conduttore indotto, parte da esso una 
quantità di elettrico omonimo della inducente, maggiore di quella cy che 1’ indotto 
medesimo possedeva prima di comunicare col suolo ($ 7) (15). In fatti per tale comuni- 
cazione la divergenza dell’elettrometro a pagliette applicato a quell’estremo dell’indotto 
stesso più vicino all’inducente, cresce assai sensibilmente. Ciò prova che la indicazione 
si è rafforzata sull’indotta e per conseguenza si è decomposta una nuova quantità di elet- 
trico neutrale nell’indotto; quindi si è dovuta sviluppare una nuova quantità di elet- 
trico omonimo della inducente, che si è dissipata nel suolo unitamente a quella ci 
che già esisteva sull’indotto, prima che fosse tolto in esso l’isolamento. 
IT. È da osservare che dalla (1) ($ 2) si ottiene 
Meda = o 
Ora è chiaro che il primo membro di questa equazione rappresenta tutta la 
perdita che secondo la comune dei fisici fa il piattello collettore P, quando esso è 
posto in comunicazione col suolo. Però come viene dimostrato tanto teoricamente 
(418) (S6), quanto sperimentalmente ($ 10) questo primo membro non può essere 
eguale alla cy bensì dovrà essere maggiore di ci, per conseguenza la vera equazione 
deve essere: 
al A 01 —_AG1EETT, 
essendo x una incognita che abbiamo giù determinato ($ 7). 
III. Per assegnare il valore della perdita, che già indicammo con p ($ 4), e 
(416) ($S 6), si ponga il piattello collettore P_a comunicare per un istante con un 
corpo conduttore continuamente neutro, come sarebbe la interna superficie di un corpo 
metallico, chiuso e molto grande; sarà: 
Ut 1° 
APE o 
Y2 
(!) Annales de chim. et de phy. 8° série t. XLII, novembre 1854, pag. 377. — Vedi anche De la 
Rive, Traité d'électricité ihtorique et pratique, Paris 1858, t. III pag. 682 li. 19. — Ed anche Pog- 
gendorff Annalen, t. XXXVII pag. 642 an. 1885. 
