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indipendentemente dalla permeabilità magnetica, dalla conduttività elettrica e dalle 
dimensioni trasversali dell'asta, non meno che dalla frequenza dei periodi di magne- 
tizzazione. 
Zenneck (') sviluppò la teoria della propagazione delle onde magnetiche nei 
cilindri di ferro con perfetta analogia a quella della propagazione delle onde elet- 
triche in un conduttore dotato di resistenza ohmica e di selfinduzione. Egli dedusse 
per questo l'equazione differenziale del fenomeno dalla considerazione dei flussi che 
attraversano due sezioni infinitamente vicine, la cui differenza, che rappresenta 
il flusso disperso, egli pose senz'altro proporzionale al potenziale magnetico dell’ele- 
mento; il coefficiente cm di proporzionalità o di dispersione magnetica però venne 
da lui erroneamente paragonato colla capacità del conduttore elettrico riferita alla 
unità di lunghezza, laddove esso ha strettamente analogia col coefficiente di disper- 
sione elettrica dei conduttori imperfettamente isolati (?). 
Zenneck suppone che il flusso, eccitato nell'asta dalla spirale magnetizzante 
attraversata da corrente alternativa, abbia nella sezione di origine ed in tutte le 
successive una legge di variazione sinusoidale, e lo rappresenta perciò colla espres- 
sione seguente, dove 7 è l’unità immaginaria : 
Q = @ erbe, ci(mni®). 
L'equazione corretta del fenomeno stabilita da lui (') assume la forma: 
d°Q r dQ 
SR Cm Cm Q + Cm Pm Sp . 
I parametri 2%), ® P?m rappresentano quelle grandezze che Zenneck definisce 7rest- 
stenza magnetica ohmica e coefficiente di selfinduzione magnetico per ogni unità 
di lunghezza. La introduzione loro non si saprebbe altrimenti giustificare, se non 
per la semplicità di forma che essa conferisce all’equazione, e per la analogia che 
tali grandezze presentano con quelle elettriche corrispondenti, atta sotto parecchi 
riguardi a chiarire talune analogie dei due fenomeni. 
In una sua Nota posteriore sopra il medesimo argomento (3), Zenneck ha mo- 
strato come i risultati della sua teoria si accordino in sostanza con quelli di J. J. 
Thomson, almeno nei casi ristretti per cui tale teoria venne svolta. Per questi essa 
ha il vantaggio di potersi ricondurre a principî più semplici, sebbene quella di 
Thomson abbia per parte sua il merito di una maggiore generalità. 
(1) Annalen der Physik, vol. X, 1903, pag. 845. 
(2) Lo stesso errore si trova nella nota precedente di Zenneck: Annalen der Physik, vol. IX, 
1902, pag. 517, nella quale l'Autore, male interpretando l'analogia dei due fenomeni, stabiliva per 
quello magnetico un’equazione sbagliata. 
(3) Annalen der Physik, vol. XI, 1903, pag. 867. 
