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Quando è piccola la frequenza, Zenneck trova: 
/ , 
f = Vem Wm 
TN Pm SIE 
= VW OA0D LI 
y 20, } mm 3 
e siccome in questo caso si ha, almeno per approssimazione: 
TN Pm =: RAM î) 
l'espressione di 8 si confonde con quella di Thomson se si pone: 
1 
m log(9*1) | 
Nelle formole di Thomson y si è annullato semplicemente perchè si sono trascurate 
di fronte all'unità le grandezze dell'ordine %°, laddove Zenneck ha solamente tra- 
scurate quelle dell'ordine 44. i 
Anche nel secondo caso discusso da Thomson i risultati delle due teorie coin- 
cidono, se si fa: 
1 
la(£ jo 
Sopra il modo di calcolare i parametri introdotti da Zenneck in altri casi intermedì, 
rimandiamo alla trattazione originale (!). 
I lavori teorici di J. J. Thomson e di Zenneck erano perfettamente noti a Lyle 
e Baldwin, quando nel 1906 eseguirono e pubblicarono le loro interessantissime ri- 
cerche, poichè essi ne fanno cenno nella loro Memoria originale. Tuttavia questi due 
Autori non parvero attribuire alle conclusioni della teoria una grande importanza, 
notando a priori che l'ipotesi della costante permeabilità dell'asta, dalla quale pri- 
mieramente scaturisce quella del decremento costante del flusso, era troppo lontana 
dal vero, così che la teoria non doveva bastare da sola alla interpretazione del fe- 
nomeno complesso da essi studiato. Per vero si può bene abbandonare quella prima 
ipotesi, alla quale apertamente contraddice l’esperienza, senza togliere alla teoria 
nulla della sua semplicità, considerando nelle formole di Thomson non meno che in 
quelle di Zenneck la 4 come variabile, non altrimenti da ciò che si fa nei problemi 
di propagazione termica od elettrica considerando variabile la conduttività. 
(1) Annalen der Physik, vol. IX, 1902, pag. 497. 
