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In condizioni adattate la considerazione muova è perfettamente sufficiente a chiarire 
la variabilità del decremento. Nelle condizioni realizzate da Lyle e Baldwin, non 
meno che dalla massima parte degli sperimentatori precedenti, il concetto della per- 
meabilità variabile, che non deve in alcun caso abbandonarsi, non è però sufficiente 
a dare la ragione di tutti i fenomeni osservati; bensì occorre per questo probabil- 
mente attribuire una grandezza variabile al coefficiente di dispersione magnetica 
esterna, di che pochi autori sembrano essersi preoccupati finora. 
E qui cade in acconcio l’acuta osservazione del Giorgi. 
Nell'asta che si raffredda per trasmissione esterna, non meno che in un cavo 
che disperda la carica elettrica attraverso all’ isolante imperfetto, noi abbiamo in 
generale i tubi di flusso simmetricamente distribuiti nella regione circostante, in 
causa della distribuzione simmetrica dei corpi che ricevono il calore, o che sono ca- 
ricati di‘opposta elettricità. Le quantità disperse di elettricità e calore possono allora, 
per ogni elemento di eguale superficie, razionalmente considerarsi come proporzionali 
al potenziale od alla temperatura. Ma, se l'asta è magnetizzata da una forza localizzata 
al centro, non altrimenti da quanto accadrebbe per un conduttore polarizzato da una 
forza elettromotrice mediana, le linee di flusso si estendono da una parte all’altra 
fra gli elementi simmetrici dell'asta, e la resistenza magnetica od elettrica dei singoli 
tubi, che pure hanno all'inizio eguale sezione, cambia colla distanza, in modo che 
la dispersione non può considerarsi semplicemente proporzionale al potenziale dei 
punti di origine. » 
Il calcolo del coefficiente variabile di dispersione riesce indubbiamente compli- 
cato per i varî elementi di un'asta rettilinea, polarizzata da una forza centrale, e 
maggiormente per quelli di un'asta dissimmetricamente polarizzata. La distribuzione 
del campo dovuto alle masse libere, che si trovano alla superficie e nell’ interno del 
ferro, è per se stessa molto complicata, e non può senza difficoltà calcolarsi anche 
quando si conosca per approssimazione la distribuzione del momento magnetico uni- 
tario. Risulta perciò complicata la forma dei tubi di flusso emananti da elementi 
corrispondenti, e laboriosissimo il calcolo della loro riluttanza. 
Nel capitolo che segue io ho cercato di sviluppare la teoria della propagazione 
magnetica seguendo ancora sostanzialmente le traccie di Zenneck; non ne ho adottato 
però tutte le notazioni, poichè parecchie di esse originano esclusivamente da una 
analogia di forma tra il problema elettrico e quello magnetico, tra i quali in realtà 
esiste una differenza sostanziale. Dall'equazione del potenziale magnetico ho ricavato 
quella del flusso, il cui integrale generale differisce da quello della prima per un 
termine che non è praticamente costante Ho dato all'asta una tale disposizione da 
permettere a priori il calcolo del coefficiente di dispersione, il quale assume così con 
sufficiente approssimazione, e per tutte le coppie di elementi corrispondenti, il me- 
desimo valore. 
Per verificare quantitativamente le conclusioni della teoria, ho finalmente isti- 
tuita una lunga serie di misure sperimentali, i risultati delle quali sono sommaria- 
mente riportati nell'ultimo capitolo. 
