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CAPITOLO III. 
Teoria della propagazione magnetica. 
a) Caso della magnetizzazione permanente. 
Se l'eccitazione del flusso è fatta mediante una forza magnetica costante, in 
ogni sezione dell’asta la grandezza della induzione si deve considerare a regime come 
costante, e perciò sì può prescindere da qualsiasi reazione di correnti indotte. La 
trattazione analitica diviene adunque semplicissima, e presenta analogia di forma 
completa con quella della propagazione termica studiata da Fourier. 
Supponendo l’asta così sottile, da poter ritenere la distribuzione del flusso uni- 
forme attraverso ad ogni sezione, e da poter trascurare la caduta di potenziale in 
direzione trasversale; contando le ascisse secondo l’asse dell'asta, ed indicando con gx 
il flusso di induzione, con S la sezione, con w la permeabilità e con V il potenziale 
magnetico all'ascissa x, si avrà pel flusso la espressione: 
PX 
«= — uS a 
ve fi dX 
All’ascissa e 4 da sarà l’espressione del flusso: 
3 IV 
EEE a (v+ DI de) 
La differenza dei due flussi rappresenta il flusso elementare disperso verso 
l'esterno dalla porzione elementare dell'asta, che ha la lunghezza de. 
Tale flusso, riferito alla unità di lunghezza, assume la espressione : 
Se noi ammettiamo la proporzionalità del flusso disperso da ogni elemento al potenziale 
magnetico dell'elemento stesso, otteniamo senz'altro la equazione differenziale del 
problema in forma identica a quella della propagazione termica nei solidi lineari: 
PIA E 
dx uS 
Qui e può definirsi come coefficiente di dispersione magnetica, e rappresenta il flusso 
