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di induzione disperso per unità di lunghezza e di potenziale magnetico, analoga- 
mente al coefficiente di trasmissione esterna che compare nel problema termico di Fourier. 
Ritenendo « costante, al pari di S e di w, la equazione si può immediatamente ri- 
solvere, ed ha, com’è ben noto, per integrale generale un'espressione della forma: 
V= A e82 4 Bebe 
dove il parametro $ assume la grandezza 
eV 
Quando l’asta è di lunghezza indefinita, sì annulla il primo termine, ed il poten- 
ziale magnetico, e quindi anche il flusso di induzione, assumono una semplice espres- 
sione esponenziale. 
Il significato fisico del parametro $, che caratterizza il decremento logaritmico 
del flusso, era già stato dal prof. Ascoli (') chiarito in modo esauriente in una Nota 
critica alle considerazioni di Giorgi. Salvo che egli, fondandosi esclusivamente sopra 
i risultati incompleti del Pisati, ed assumendo per la permeabilità del materiale un 
valore pressochè costante nello stretto intervallo di magnetizzazione da lui realizzato, 
inclinò a credere che il coefficiente di dispersione rimanesse costante, laddove le mi- 
sure molto più estese di Lyle e Baldwin lasciano con molta verisimiglianza supporre 
che tale ipotesi non sia che grossolanamente verificata. 
Se si vuol portare in conto direttamente la variazione di e non meno che quella 
di w, la quale in particolare avrebbe una espressione assai complicata, la trattazione 
del problema diventa estremamente laboriosa. E tuttavia per la interpretazione dei 
risultati può praticamente bastare l'integrale soprascritto, nella forma classica già 
data da Fourier per la propagazione del calore, nello studio della quale egli intro- 
dusse analoghe ipotesi restrittive, purchè nel calcolo dei decrementi logaritmici per le 
successive porzioni dell'asta si introducano i valori medii della permeabilità e del 
coefficiente di dispersione per gli intervalli corrispondenti. 
I valori della permeabilità si possono perciò dedurre dalla curva media di ma- 
gnetizzazione, rilevata coi metodi di inversione o con quelli magnetometrici. Solo il 
calcolo del coefficiente di dispersione, colla forma generalmente adottata dell'asta, e 
per la distribuzione complessa delle masse magnetiche alla superficie e nell’interno 
del ferrro, offre non lievi difficoltà. 
Anche supponendo per prima approssimazione che tale distribuzione si possa 
confondere con una distribuzione lineare, e che la sua densità a partire dal mezzo 
vada decrescendo con legge esponenziale: 
A=Ae-8®, 
le masse contenute nei due elementi di lunghezza dx, situati simmetricamente alle 
(1) L’Etettricista, 1895, pag. 49. 
