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distanze + x e — x dal punto di mezzo, esercitano sulla unità di massa collocata 
nel punto di coordinate @ e è entro al piano di figura due forze elementari, il cui 
potenziale è misurato da: 
1 1 
INI=% Ba _—====e8___——_—=<=-===_=====> da . 
“feste 
Il potenziale dovuto a tutta la distribuzione non si può ottenere se non ese- 
guendo l'integrale di quella espressione fra + c0 e — 00; e questo, anche svilup- 
pando in serie il fattore esponenziale, si presenta in forma assai complicata. 
Attesa la difficoltà di pervenire in tal modo, in base alla forma geometrica delle 
superficie equipotenziali, al calcolo della riluttanza dei tubi di flusso dispersi, il quale 
non sarebbe certamente privo di interesse nello sviluppo matematico della teoria del 
potenziale, io cercai piuttosto di modificare le condizioni dell'esperimento, in modo da 
rendere il coefficiente di dispersione accessibile ad un calcolo senza paragone più 
semplice. 
Disposi all'uopo l'asta di ferro a guisa di una elettrocalamita a ferro di cavallo, 
colle due braccia rettilinee e parallele, collocate tra di loro a piccola distanza, e 
colla spirale eccitante sul giogo. Prescindendo dal primo tratto in contiguità del giogo, 
dove ha un valore apprezzabile il potenziale elettromagnetico della spirale, in tutta la 
regione rimanente il campo magnetico si può ritenere originato dalla sola distribuzione 
di masse libere alla superficie e nell'interno dell'asta. Siccome però, se le dimensioni 
trasversali di questa sono piccole rispetto alla distanza dei rami, e questa è piccola 
a sua volta di fronte alla loro lunghezza, sì può trascurare nel ferro la caduta di po- 
tenziale in senso trasversale, e nello spazio d’aria interposto ritenere per approssima- 
zione i tubi elementari di flusso ortogonali all'asta, la distribuzione del campo ri- 
sulta in complesso molto semplice, e la riluttanza dei tubi si può ritenere per tutta la 
lunghezza dell'asta sensibilmente costante. 
Si aggiunga il vantaggio di poter collegare fra loro le estremità dell'asta con 
un secondo giogo magnetico di riluttanza trascurabile, quando si voglia rendere trascu- 
rabile la loro differenza di potenziale magnetico, e trarre partito di questa condizione 
limite per la determinazione delle costanti di integrazione. 
Praticamente un’asta di grande lunghezza, munita o non di giogo terminale, si 
può egualmente confondere con un'asta di lunghezza indefinita, perchè in questa il 
flusso che attraversa le porzioni più lontane è completamente trascurabile. 
Riservandomi di esporre nell'ultimo capitolo i risultati delle mie esperienze, mi 
limito a ricordare qui come possa eseguirsi il calcolo del coefficiente di dispersione. 
Ritenendo che le linee di induzione magnetica esternamente al ferro giacciano 
in piani ortogonali all'asta, si può loro attribuire lo stesso andamento di quelle elet- 
triche emananti dai due rami di un conduttore egualmente disposto, e polarizzato da 
una forza elettromotrice centrale, quando la caduta di potenziale lungo un elemento 
dell’asta è piccola di fronte a quella che si manifesta fra di esso e l'elemento cor- 
rispondente, oppostamente elettrizzato. 
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