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metallica conduttrice di spessore e resistenza uniformi. Attraverso ad una sezione 
dell'asta, alla distanza x dalla sorgente magnetizzante, prescindendo dalla regione 
ristretta dove è apprezzabile il potenziale di questa, la forza magnetica sarà rappre- 
sentata dalla somma della forza newtoniana dovuta alle masse libere distribuite alla 
superficie e nell'interno dell’asta, e di quella elettromagnetica dovuta all'azione delle 
correnti indotte nella guaina. 
Detto V il potenziale delle masse libere, il quale soddisfa perciò alle condizioni 
di una funzione univoca e monodroma delle coordinate, quella prima forza si può 
misurare nell'interno dell'asta mediante la derivata di V rispetto all’ascissa, trascu- 
rando le componenti trasversali che hanno piccola importanza. 
La valutazione esatta della seconda forza sarebbe nuovamente molto complicata, 
se si volesse tener conto della variazione della corrente indotta nelle successive por- 
zioni del tubo, e supporre le dimensioni trasversali di questo comunque estese. Però, 
se il flusso lungo l'asta non subisce che una lenta diminuzione, e se le dimensioni 
trasversali dell'asta sono esigue, si potrà in via di approssimazione ritenere che la 
forza nell'interno abbia per ogni sezione una distribuzione uniforme, e si confonda con 
quella a cui darebbe luogo un sistema uniforme di correnti della stessa intensità, 
attraversante la parete di un cilindro di lunghezza indefinita. 
Indicando pertanto con 7 la intensità della corrente in unità assolute elettroma- 
gnetiche, che attraversa in direzione periferica la parete del tubo per ogni unità di 
lunghezza, la forza elettromagnetica interna si potrà misurare con 4777, ed il flusso 
d’induzione, che attraversa la sezione dell'asta posta all’'ascissa x, si potrà rappre- 
sentare colla espressione : 
dV I 
go= u8| —3T + da | 3 
Qui V ed < variano con x, e la w non può essere considerata costante se non per 
brevi tratti dell'asta, e supponendo la magnetizzazione lentamente variabile da punto 
a punto. 
Attraverso alla sezione di ascissa 7 + dx si avrà analogamente : 
d dV rei 
Dagro 3 IS) |- = (v + = de) + 47 ( + > 42) | 7 
La differenza di questi due flussi, per il principio della continuità, rappresenta il 
flusso disperso dall’elemento di asta di lunghezza dx, e se, colle restrizioni già fatte 
a proposito della magnetizzazione continua, lo si ritiene ancora semplicemente pro- 
porzionale al potenziale magnetico dell'elemento, si potrà porre: 
Si può da questa equazione eliminare senz'altro la 7, osservando che essa rap- 
presenta la intensità di corrente indotta nella porzione di tubo che ha l’unità di lun- 
