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ghezza, per la variazione del flusso risultante g. Poichè nella valutazione di questo 
s'è tenuto calcolo di tutte le azioni magnetiche ed elettromagnetiche che lo producono, 
risulta già portata in conto la induzione propria del circuito elettrico, e la intensità 
di corrente si ottiene semplicemente dividendo la f. e. m. per la resistenza: 
peg PL 
le o) 
Si ricava così: 
CR ASINI 
do PA, PD 
avendosi per la ipotesi fatta: 
SIepot- eV 
Sostituendo tale espressione nella equazione prima trovata, si ottiene la equazione 
differenziale del problema: 
d°V Ana dV E 
— E _LV=0 
dL° PO DS 
Questa presenta una completa analogia di forma colla equazione della propaga- 
zione termica in un’armilla stabilita da Fourier ('). 
Da essa si può ricavare mediante semplice integrazione l'equazione simmetrica 
relativa ai flussi, poichè nel secondo membro di essa la costante dev'essere necessa- 
riamene nulla. 
Supponendo il flusso eccitato da una corrente continua, ed esaurito il periodo 
variabile iniziale, dopo di che il flusso assume una grandezza costante, oppure suppo- 
nendo mancanti le correnti parassite, scompare il secondo termine, e si ritrova come 
caso particolare la equazione già data nel paragrafo precedente. 
Se supponiamo di applicare al mezzo dell'asta un forza magnetomotrice perio- 
dicamente variabile con legge sinusoidale, e prescindiamo dalla influenza che le va- 
riazioni della permeabilità possono avere sulla legge di variazione del flusso nelle 
sezioni successive, potremo senz'altro scrivere l'integrale dell'equazione nella forma già 
suggerita da Oberberk: 
V= Voe-8® sen(2rrnt — ya). 
Qui V rappresenta l'ampiezza del potenziale nella sezione di origine, dove per 
semplicità si è attribuita ad esso fase nulla; » è la frequenza dei periodi magnetici; 
(1) Théorie de la Chaleur, vol. I, pag. 87. 
