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8 è il decremento logaritmico dell'ampiezza; y lo spostamento di fase per ogni unità 
di lunghezza. 
Questi due parametri, atti a caratterizzare completamente, nelle ipotesi fatte, la 
legge della propagazione, sì possono determinare senza difficoltà introducendo quella 
espressione del potenziale nella equazione differenziale. Si ha difatti, indicando per 
semplicità con e, l'angolo 2rrnt — ya: 
Ù = — We P°[Bsenax +y cosa]; 
DAVI Ba 2 2 
gp 3 Woo [(B? — y°) sen a, + 2fy cos ax]; 
hi = 2nnVo e-8© cos [Qant — ya]. 
Sopprimendo i fattori comuni, l'equazione differenziale del problema diventa: 
2 
|8 a 7? A a] sen da + [28 = 23] cosa, = 0, 
e questa, dovendo essere soddisfatta per ogni valore del tempo e dell’ascissa, fornisce le 
due equazioni separate: 
E 
2} para AI e 
(e) uS 0; 
87? ng 
2By — rai 
Eliminando # si ha: 
na Io E o 
(alasi) | tub Jedi 
e risolvendo: 
oi] 
pe 
Se noi supponessimo 7 = 00, ricaveremmo senz'altro : 
e 
e=y/& 9 y=0; 
ossia il potenziale conserverebbe in ogni sezione la medesima fase, e l'ampiezza su- 
birebbe un decremento eguale a quello constatato per le magnetizzazioni permanenti. 
