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Il flusso di induzione, per la relazione differenziale che passa fra esso ed il poten- 
ziale, assume una analoga espressione, nella quale però la fase può essere diversa da 
quella del potenziale. Possiamo scrivere : 
g= De sen(2rnt +-d — ye). 
I parametri #8 e y sono naturalmente gli stessi di prima, poichè la grandezza loro 
scaturisce dalla risoluzione di una equazione differenziale di forma identica. La diffe- 
renza di fase rispetto al potenziale si deduce introducendo la espressione trovata del 
flusso e quella del potenziale nella relazione: 
Si trova subito: 
eV, 
RITA MERE 
(angie 
Se le correnti parassite si annullano, si ha semplicemente: 
ed il flusso assume in ogni sezione la stessa fase del potenziale. 
In ogni altro caso la relazione tra le ampiezze del flusso e del potenziale è più 
complicata, e le fasi differiscono in ogni sezione di una certa quantità, la quale, se i 
parametri 8 e y fossero costanti, rimarrebbe a sua volta costante, e, al cambiar di 
questi può eventualmente cambiare. 
Se si vogliono paragonare i risultati di questa con quelli della trattazione di 
Zenneck, basta confrontare la equazione differenziale del flusso, nella forma da me 
posta, con quella data da lui ('): 
2Q 
dre? Cm Win Q = 0 ; 
d 
— Cm Pm n T® 
In questa il coefficiente di dispersione è indicato con cm, e non viene calcolato 
dall'autore; esso si confonde completamente col nostro , e, dal confronto colla teoria 
di J. J. Thomson (*), Zenneck ne deduce per le aste rettilinee il valore già ricordato : 
1 
lm log(9* 1) © 
La %w', è quella che Zenneck chiama resistenza magnetica ohmica per unità 
di lunghezza, e vale, in conformità delle nostre notazioni : 
1 
dd == è 
u 
(*) Annalen der Physik., vol. X, pag. 847. 
(*) Annalen de Physik., vol. XI, pag. 868. 
