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Finalmente p, è quello che Zenneck chiama il coefficiente di selfinduzione ma- 
gnetico per unità di lunghezza, e che per un fascio di fili molto sottili, contenuto 
entro un tubo conduttore di spessore d, raggio 7, e conduttività 4, egli pone (*) sotto 
la forma: 
di 1 
MONIZIETAVE 
2 
Colle nostre notazioni questo sì riduce a Mal laddove il 2° termine della 
nostra equazione contiene semplicemente il fattore di . È però da notare che Zen- 
neck, adottando le notazioni di Cohn, misura le grandezze in un sistema elettroma- 
gnetico assoluto, razionalizzato secondo il concetto di Heaviside, a base del quale sta 
a caratterizzare la grandezza della massa magnetica l'equazione di Coulomb scritta 
nella forma (?): 
ser Mi Mo 
verra 8” 
Qui w, rappresenta la permeabilità magnetica assoluta dell’aria, alla quale nel si- 
stema elettromagnetico assoluto C. G.S. si viene implicitamente ad attribuire il va- 
lore 133 
Ora tale sistema irrazionale si trasforma in sistema razionalizzato prendendo la 
unità di potenziale magnetico 477 volte più grande, con che la grandezza del poten- 
ziale appare 477 volte più piccola, laddove la permeabilità ed il coefficiente di disper- 
sione risultano 477 volte più grandi. 
Introducendo le espressioni razionali nella nostra equazione, essa si confonde 
completamente con quella di Zenneck. 
CAPITOLO IV. 
Ricerche sperimentali. 
a) Caso della magnetizzazione permanente. 
La propagazione del flusso, eccitato da una forza magnetica costante che agisce 
al mezzo di un'asta rettilinea di ferro, fu già oggetto come dicemmo di molte ri- 
cerche sperimentali. La massima parte degli autori si accordò nell'ammettere per la 
variazione del flusso in rapporto alla distanza una legge esponenziale; nessuno di 
essi però riuscì a trovare tra i valori del flusso misurati a distanze equidifferenti un 
(1) Annalen der Physik., vol. IX, pag. 502. 
(*) Cohn, luogo cit., pag. 175. 
