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crescono gli spostamenti di fase in guisa che nel primo tratto dell'asta la velocità 
di propagazione appare radicalmente diminuita. 
Così col primo fascio composto di fili di 0,4 mm., avviluppato con un tubo di 
ottone dello spessore di circa 1 mm. e del diametro esterno di 24, il quale alla tem- 
peratura ordinaria presentava parallelamente all’asse una resistenza di circa 9 dieci- 
millesimi di ohm. per metro, eccitando il flusso con una corrente alternata della 
frequenza di 100 periodi, lo spostamento di fase nel primo tratto del fascio contiguo 
alla spirale magnetizzante era di circa 5° sessagesimali per ogni centimetro di lun- 
ghezza, ciò che corrisponde ad una minima velocità di propagazione dell’ordine di 
72 m. per 1”. Lo spostamento massimo di fase in corrispondenza della regione cri- 
tica appariva dell'ordine di !/3 del periodo. Al crescere della distanza il ritardo di 
fase nuovamente diminuiva, tendendo a scomparire verso gli estremi. Il valor medio 
del rapporto tra le ampiezze del flusso, misurate a distanza di 10 cm., era dell'ordine 
di 5 unità, triplo circa di quello misurato senza l’involucro d’ottone. 
Risultati perfettamente simili si ottennero col secondo fascio di fili di 0,16 mm. 
La interpretazione quantitativa di questi risultati, non meno che di quelli analoghi 
già ottenuti dagli esperimentatori precedenti, è però complicata da tutte le circostanze 
che rendono incerta e laboriosa la valutazione dei coefficienti di dispersione per le 
aste rettilinee. 
Allo scopo di paragonare i risultati della teoria con quelli dell'esperimento, io 
adottai perciò l’altra disposizione già descritta, ripiegando il fascio in due rami pa- 
ralleli, collocati a piccola distanza, ed avviluppati mediante due tubi d’ottone lungo 
i quali potevano scorrere solidariamente le due spirali secondarie. 
La spirale primaria era, come al solito, disposta sul giogo, in corrispondenza 
del quale apparve opportuno di lasciar mancare l'involucro, allo scopo di non aumen- 
tare inutilmente le correnti parassite, e la intensità della corrente di eccitazione ne- 
cessaria per la saturazione del ferro. Questo aveva naturalmente per effetto una 
discontinuità nella distribuzione del flusso; siccome però il primo tratto delle aste, 
contiguo alla sorgente di forza magnetomotrice, presentava in generale una distribu- 
zione magnetica complicata dalla rapida variazione del potenziale della corrente pri- 
maria, le misure non si potevano utilmente iniziare che ad una certa distanza, oltre 
alla quale anche la influenza della discontinuità dell'involucro perdeva qualsiasi 
importanza. 
Misure analoghe vennero del resto eseguite da me anche sopra aste massiccie di 
ferro ripiegate nella medesima forma, in modo da conferire alla sostanza in ogni 
elemento le stesse proprietà elettriche. La interpretazione di queste misure però 
diventa per un altro riguardo maggiormente complicata, dovendosi nella equazione 
differenziale del fenomeno tener conto delle correnti parassite che acquistano una 
diversa intensità a profondità diversa nell'asta, e dànno un campo di reazione varia- 
bile colla distanza dell'asse. 
Anche la misura della conduttività elettrica dell'asta nel senso tangenziale offre 
difficoltà, poichè il ferro commerciale, profilato in aste cilindriche al laminatoio od alla 
filiera, non ha mai una struttura perfettamente omogenea; bensì esso presenta nella 
massa delle superficie di discontinuità longitudinali, le quali creano in direzione tras- 
