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attribuendo alla permeabilità in ogni tronco il valore medio realizzato fra i limiti 
rispettivi della induzione, tanto per la magnetizzazione continua quanto per quella 
alternata. La isteresi magnetica non sembra avere sulla dispersione del flusso alcuna 
influenza marcata, all'infuori di quella che si può prevedere in ogni circuito magne- 
tico, non completamente chiuso entro al ferro, per cui, a seconda della variabile rilut- 
tanza dello interferro, si viene a caratterizzare uno spostamento di fase variabile tra 
la forza magnetomotrice applicata ed il flusso che origina da essa. 
La fase del flusso si può ritenere inalterata in ogni sezione, sempre che la massa 
del ferro sia convenientemente frazionata, in modo da rendere trascurabile la in- 
tensità e la reazione delle correnti parassite, ed in tale condizione non è il caso di 
parlare di una velocità finita di propagazione, poichè le misure eseguite inducono a 
ritenere questa velocità indefinitamente grande, od almeno superiore ad ogni limite 
che i nostri mezzi sperimentali permettano di accertare. 
Quando intervengono le correnti parassite, la cui reazione elettromagnetica ha 
per effetto di smorzare efficacemente tutte le armoniche superiori nella variazione 
periodica del flusso, le ampiezze decrescono più rapidamente, ed in una misura che 
la teoria di Zenneck permette di calcolare con grande approssimazione. La isteresi 
magnetica non sembra nemmeno qui avere un'influenza marcata, laddove la resistenza 
elettrica offerta dai circuiti interni assume la massima importanza. 
La fase del flusso varia però con una legge più complicata, della quale probabil- 
mente la teoria di Zenneck non basta a fornire tutti gli elementi quantitativi. Forse 
la isteresi magnetica assume qui una parte importante nel fenomeno, che nessuno ha 
chiarito finora. Per portarla in conto converrebbe scrivere la equazione del circuito 
magnetico attribuendo un determinato ritardo di fase al fiusso rispetto alla forza 
magnetomotrice che si impiega a vincere la riluttanza del ferro. Siccome però tutte le 
linee di induzione si chiudono attraverso all’aria, la riluttanza della quale è vinta da 
una componente della forza magnetomotrice in fase col flusso, e variabile da sezione a 
sezione, la differenza di fase tra il flusso e la forza magnetomotrice totale varia a sua 
volta, ed introduce nel tenomeno un elemento ulteriore di complicazione, di cui non è 
agevole prevedere la influenza quantitativa. 
La questione interessante segnalata da Lyle e Baldwîn resta adunque, almeno in 
parte, ancora aperta. Alla conoscenza generale dei fenomeni inerenti alla propagazione 
magnetica le ricerche attuali hanno peraltro, dopo quelle degli osservatori precedenti, 
in tanto portato un nuovo contributo, in quanto per esse si è più chiaramente confer- 
mata la importanza esclusiva delle correnti parassite nel caratterizzare gli spostamenti 
di fase del potenziale magnetico e del flusso da una sezione all'altra dell'asta, importanza 
già segnalata da Oberbeck e da Zenneck; per la prima volta inoltre si è stabilita, 
almeno pei casi più semplici, mediante la disposizione nuova dell'asta, la concor- 
danza completa dei risultati teorici con quelli dell'esperienza. 
Abbandonando il concetto di una vera e propria velocità finita di propagazione 
del flusso magnetico nelle aste esperimentate, non si vuol certo intendere che 
questa propagazione abbia luogo, in qualsiasi direzione e mezzo, con una vetocità 
infinita; ma solamente si esclude che la velocità intrinseca di tale propagazione abbia 
valori così limitati, da potersi rilevare mediante misure di fase istituite sopra campioni 
