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non perde la distribuzione iniziale delle masse. Generalmente potremo ammettere la 
esistenza nell'interno del corpo di tante correnti incanalate di sostanze omogenee, 
anche in questo caso, pur non esistendo la rigidità del corpo, la distribuzione delle 
masse non è alterata da siffatti movimenti. 
Ciò posto, supponiamo il corpo animato da un movimento di rotazione attorno ad 
un punto fisso ed assumiamo come assi mobili (&,,€) la terna degli assi principali 
d'inerzia uscenti da esso. Evidentemente essi saranno assi principali d’inerzia del corpo 
per tutta la durata del movimento, poichè la distribuzione delle masse, che li carat- 
terizza, non viene alterata. Indichiamo, allora, con A, B, C, i momenti d'inerzia del 
corpo rispetto agli assi È, 7, £; con p, q, 7, le componenti, rispetto ai medesimi, 
della velocità istantanea di rotazione per effetto del moto d'insieme del corpo, e final- 
mente, indichiamo con #,, #2, 223 le componenti, prese sempre nelle direzioni È, 7, È 
dell'asse della coppia delle quantità di moto, dovute ai soli movimenti interni. Allora, 
le componenti dell’asse della coppia risultante delle quantità di moto relative agli 
assi principali d'inerzia, uscenti dal punto fisso, hanno per espressione : 
Ap+ mi Bg + m: Crm. 
Dopo ciò, si assuma nello spazio assoluto una terna di assi fissi ortogonali , y, 4, 
ai quali riferiamo il corpo in movimento, e si indichi, coi simboli che risultano dal 
seguente quadro, i coseni della terna degli assi mobili rispetto a quella degli assi 
fissi: 
LC,iY,8 
sa, Bi Ya 
n|c2 Pe Ye 
Cas Ps Ys 
(1) 
Per il principio della conservazione delle aree, possiamo assumere l’asse delle 
coincidente con l’asse della coppia risultante delle quantità di moto, ed indicare con H 
la lunghezza costante di tale asse; in tal caso, abbiamo evidentemente: 
(Ap + m) a+ (B£ + ma) @+- (07 + ma) a =0, 
(2) (Ap + m1) BL +- (BI + ma) 8 4- (07 + 13) B5=0, 
(Ap+ mi) + (Bg + ma) y: + (Cr + m3)y;=H; 
onde, anche: 
Ap+m=Hy,, 
(3) Bq 4 m.= Hy: , 
Cr4+ m3 = Hy3. 
