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le componenti delle forze del campo, agenti sopra l'elemento superficiale do. I campi 
S e o siano dati e determinati in modo qualsiasi, ma di dimensioni finite. Inoltre 
indichiamo con U, V, W le componenti delle discontinuità (che eventualmente pos- 
sano esistere lungo certe superficie 7) nella deformazione del mezzo elastico, le cui 
tensioni debbono riprodurre il campo dato. 
Si costruiscano ora i seguenti potenziali biarmonici : 
de e SAL =. | [us dr 
= gp fre sm fed + (0 
1 1 
(1) ERI ut da 
fe rd$ — fard + È di [wa 
raVa—aY}+y—-y}+@—=@) 
ove 
ed A,B,C si considerano come funzioni di 4',y', 4" 
In queste formule % rappresenta la densità del mezzo, è la, velocità di propa- 
gazione in esso delle onde trasversali, x la normale alla superficie © presa positiva- 
mente nel senso in cui si verificano gli incrementi U.,V, W per le componenti 
u,v,w dello spostamento nel mezzo elastico. 
Costruiamo inoltre i potenziali armonici o newtoniani, 
PRA È di 
STA. (v- sai guai 5 
e 
(2) AS gg nico Mira ve fai fis A US rv 
MITON dY da\ dt 
(OTT ua ve) i 
Poniamo inoltre 
dA 25 PIO, 
da' Ù dy' iu da 
ed indicando con 4 la velocità di propagazione delle onde longitudinali, si con- 
sideri la deformazione le cui componenti di spostamento in un punto (4",gy',') 
sono rappresentate dalle formole seguenti: 
(III LI a — Db° dp, Da de 
«—(3—p) dat Lei hi — al dy di 
(3) Où= DE dy Ì TE 2 a? 
1 Nada . 1 al — 26° IP, dY dY3 
( a) Et Di 
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d2 | 1 0° bl — 20° Re DI __ dr 
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