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All'esterno degli spazî S, si ha: 
4,4, 4,=30 9 dla dg = 0 4 ASCAAOI10 
e quindi le tensioni elastiche non hanno alcuna risultante. 
Le verifiche relative alle forze di volume, sono così esaurite. Le (5) dànno la 
soluzione generale del problema statico di Maxwell nel caso di un campo in cui agi- 
scono soltanto forze di volume, e nella ipotesi che la deformazione del mezzo sia 
ovunque continua. 
II. Forze di superficie. In questo caso i potenziali A,B,C si riducono ai po- 
tenziali biarmonici di superficie 
Il Il \ 1 
(6) Ao = — sg f.Lrdo o Bo=— sa Jo 9 Ch =— sig f Nedo 
e la corrispondente deformazione diviene 
1 1\39Q 1 
(7) (pt pr 
con 
dA 2B PIO, 
a=tt toe 
ai dI 
Per eseguire le verifiche in questo caso cominciamo ad osservare che un calcolo 
perfettamente analogo a quello eseguito per la deformazione precedente (5) porta su- 
bito a concludere che le tensioni dovute a questa deformazione non hanno alcun 
effetto sopra gli elementi di volume del mezzo. Inoltre la deformazione è continua 
in tutto lo spazio, si annulla all'infinito; perciò le verifiche si riducono al modo di 
comportarsi delle tensioni nel passaggio attraverso le superficie 0. 
A questo scopo scegliamo sopra una superficie o una porzione 0, qualunque 
abbastanza piccola, limitata da un unico contorno chiuso, e consideriamo lo spazio X 
limitato da due superficie parallele a 0,, condotte ad una distanza « dall'una e dal- 
l'altra delle due faccie di 0,, e dalla superficie, sensibilmente cilindrica, luogo delle 
