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normali al contorno di 0). Supponiamo che ciascun elemento di volume dX di questo 
spazio sia soggetto a certe forze di componenti XdX, YdX, ZdX, e che sia stato ri- 
solto, per riguardo a queste forze il corrispondente problema di Maxwell. mediante 
le formole (5). Gli integrali A,,B,,C, saranno in questo caso dati da 
Ai\=—- 3 dl XdX i da INC) Xrdo,, 
e formole analoghe per Bi, C,. 
Ora supponiamo che le forze X, Y,Z, per le quali non abbiamo fatto alcuna 
supposizione, siano tali che all'avvicinarsi indefinitamente a o delle due superficie 
o',0" i loro integrali presi lungo una normale tendano rispettivamente ad L,M,N, 
cioè si abbia: 
NC MC ER AAA Tio co n SA ii (7, o 
e=d0-£e E=0TE E=0 
In questo caso gli integrali A, B,, C, ora considerati tenderanno, per « eva- 
nescente, a coincidere con quella parte degli integrali A», Bs», Cs che è estesa alla 
superficie 0). 
Ora, prima del passaggio al limite, le equazioni analoghe alle (6) saranno sod- 
disfatte in XY, e tali equazioni si potranno scrivere anche sotto la forma 
dXa 
dI 
dXy | DX: _ 
(8) + > + S =X, ecc. 
introducendo le componenti delle tensioni. 
Da esse integrando allo spazio X, e indicando con 7’, 7",v le normali esterne 
alle tre parti del contorno di 3, si ottiene: 
I) Xy do + ) Xydo" + (x, do = / do | Xde 
ed altre due formole analoghe. Passando al limite per « evanescente, ed osservando 
che il campo @ si annulla, troviamo 
fi (Xu + Xn) do, = f Ldo, Ò 
Di qui osservando che 0, può essere scelto arbitrariamente piccolo, ed ammessa 
la continuità di L, M,N sopra 0, troviamo 
9) Xa + Xnr= L 
per tutti i punti di o, e quindi anche di o. Analogamente si troverebbe 
9) Viglama=v Bolo Bg= 
