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Tutte le condizioni relative alla continuità a distanza dalle superficie # sono 
parimenti soddisfatte, ed il modo di comportarsi all'infinito è quello voluto. 
Considerando poi le componenti delle tensioni relative ad elementi superficiali 
appartenenti alle 7, si può osservare che un ragionamento analogo a quello usato 
nel caso precedente, ci porta a concludere che queste tensioni sono continue attra- 
verso le 7. Difatti, essendo in questo caso soddisfatte le (8) con secondi membri 
nulli, possiamo dedurne delle relazioni analoghe alle (9), ma coi secondi membri 
nulli. 
Segue di qui che gli elementi superficiali di 7 sono soggetti a tensioni uguali 
e contrarie e quindi aventi una risultante nulla. Notiamo anche che per elementi 
superficiali passanti per punti di 7, ma non coincidenti con queste superficie, potranno 
esistere per le corrispondenti tensioni delle discontinuità. Ma tali discontinuità non 
turbano le nostre condizioni d’equilibrio. 
La questione è quindi ridotta a veriticare che la deformazione us + ws, v3+- 0%, 
ws-+- ws è discontinua attraverso le 7, e che le componenti di spostamento subiscono 
dei bruschi incrementi uguali rispettivamente ad U,V,W quando si attraversano le 
superficie 7 nel senso positivo della normale %. 
Cominciamo ad osservare che si può scrivere 
177 1 1 dP dY3 dY è 
= 27 i Pes n + | — 
$ joe GF n) 1} Da: Y i 
e che quindi ponendo 
D = + 20° 
si ha 
G E Il 1 
U3 + %3 —u=(G_ a 34/4 
ab 
Ora è facile verificare la identità 
1 
Di = 
di De Lf LU+8,V+0,.W) 
EL DL = I. sa W ) di 
dx dy de 47T 3 le + Y + 
dove è posto 
1 l 
3 
ene case ENT ecc. 
du dwy dI dI 
Inoltre 
al 
4, si feta 
per cui sostituendo nella formola precedente si ha 
1 
dE 
1 1\ 3D 1 7 
(ga (È Ra I OI (o 4 von + Was.) 50 
