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e formole analoghe per le altre componenti. Di qui si ricavano per le sei compo- 
nenti di deformazione, che indicheremo colle notazioni x ,%Yy +4: %z:%x,%y, le 
espressioni 
î RETI MIE ONOEA 
lara tr 
7 1 1\ d°Q 1 dB, 30 
dA) 
Per le sei componenti di tensione, che indicheremo colle solite notazioni Xx, 
Y,, +. , Xy, in base alle formole 
Xx= (a? — 20°) 04 2kb* xx 
VG = kb® Ye 
si trova, con qualche semplice riduzione, 
d° d°9 
2 
dy? TT Ds 
PILOT 2 2 9°2 d9 dB 90 2A) 
ton a? (a (E il 3) un ( Tri) 
x (@-2)( )+ed 
ci Armenia ra) 
ri= due aa, (20420) 
nf mi paa(£4 3) 
sofia ia (24 2) 
Queste tensioni si compongono di due parti. Quella formata con £, che è una 
forma generale di tensioni considerata da Maxwell (On Reciprocal Figures, Frames 
and Diagrams of Forces, Scient. Papers, vol. 2) e ritrovata da Beltrami ('). Com- 
Din Dn 
ma digiti 
annulla e perciò tali tensioni non dànne luogo ad alcuna azione risultante sull’ele- 
menio di volume. L'altra parte delle tensioni precedenti formata con gli integrali 
A,B;C produce da sola l’azione risultante equivalente alla forza X,Y,Z del campo. 
ponendo con queste tensioni il trinomio si vede che esso si 
. (*) V. Beltrami, Sulla soluzione più generale delle equazioni indefinite dell'equilibrio di un 
corpo continuo; e Morera, Soluzione generale delle equazioni ecc. Rend. Acc. dei Lincei, 1892. 
