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e formole analoghe. Essendo in questo caso 
mitat inlia=p202 
0° =— eo As p= 0 
le componenti di tensione sono proporzionali alle componenti di deformazione. Si ha 
cioè 
N 5 Va =QIT UE =, 
vi = 0/0 UE Ego DG MAU 
In queste espressioni la parte che dipende da 4 ha la forma maxwelliana già con- 
2 
siderata, come si vede facilmente osservando che invece di un possiamo scrivere 
dp dip \. E AA ini ce È 
= 2g? + eo È gli altri termini dipendenti da w,,w»,%: dànno luogo a ten- 
sioni, che parimenti soddisfanno, alle condizioni 
dX x 
ELA 
dX X 
i L 2 —0, ecc. 
dY d& 
+ 
a cagione dell’armonicità delle funzioni Wi, We, Ws. 
IV. 
In un lavoro, che verrà prossimamente pubblicato nel Nuovo Cimento (*) ho ap- 
plicato le formole generali precedentemente stabilite alla rappresentazione del campo 
di forza prodotto da una sfera omogenea che gravita sopra se stessa, e del campo 
prodotto da una sfera conduttrice uniformemente elettrizzata. I risultati a cui si 
arriva sono assai semplici e dànno un'idea chiara delle corrispondenti distribuzioni 
delle tensioni elastiche. 
Nel caso della sfera gravitante su se stessa la deformazione è data dalle formole 
(19) u=xS(0)  v=yS0) =) 
dove la funzione S(0) (0 essendo il raggio vettore uscente dal centro della sfera) 
pei punti interni alla sfera ha per espressione 
e pei punti esterni 
(1) Sopra una rappresentazione meccanica di alcuni campi di forza (Comunicazione fatta 
alla Sezione di Fisica nel Congresso tenuto in Firenze, nell’ottobre 1908, dalla Società Italiana per 
il progresso delle Scienze). 
CLAssE DI SCIENZE FISICHE — MemorIE — Vol. VII, Ser. 5°, 78 
