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certamente un gran numero di ioni. Ora, possono darsi due casi: o la rapidità con 
la quale affluisce l'elettricità agli elettrodi nella prima mezza oscillazione non supera 
un certo limite e in conseguenza il campo fra di essi non raggiunge valori elevati, 
ed allora gli ioni messi in libertà da questo primo processo esplosivo costituiranno un 
conduttore gassoso di dimensioni sufficienti per stabilire una corrente tra gli elettrodi 
con un consumo di potenza media specifica relativamente piccolo, un notevole volume 
d'aria verrà riscaldato e lo spettro della luce emessa sarà quello dell'arco; o invece 
il campo fra gli elettrodi andrà molto rapidamente crescendo, tanto che possa su- 
perare un certo valore: ed allora si ripeterà il processo esplosivo, con conseguente 
aumento di potenza specifica consumata, e torneranno ad apparire le righe d'aria. 
Così se la scarica attraversa un circuito di minima autoinduzione, il processo 
esplosivo dovrà durare senza interruzione per molta parte della prima mezza oscilla- 
zione, potrà ripetersi in misura molto minore nella seconda e forse anche nella terza, 
finchè gli ioni messi in libertà, l'innalzamento di temperatura subìto dall'aria cir- 
costante, le reazioni chimiche provocate tutto all’intorno non abbiano prodotto tra 
gli elettrodi un volume di gas sufficientemente conduttore perchè la scarica, che ha 
ormai molto ridotti i valori massimi della sua intensità, avvenga con piccolo dispendio 
di potenza in ogni unità di volume. Va quindi da sè che in questo caso la maggior 
parte dell'emissione luminosa dell’aria si avrà nella prima mezza oscillazione. 
Se aumentiamo un poco l'autoinduzione del circuito, allora potrà darsi che il 
numero degli ioni liberati al principiare del fenomeno esplosivo sia sufficiente per 
costruire il conduttore per una frazione del periodo fino a che col crescere dell’in- 
tensità della corrente nella prima mezza oscillazione non si renda necessario il ripe- 
tersi del fenomeno esplosivo stesso, e noi vedremo allo specchio rotante un'esile pi- 
lota seguìta da un breve spazio relativamente oscuro, a cui tien dietro la prima 
scintilla d’aria, che emette anche essa questo spettro di righe, seguìta talvolta da 
altre scintille d'aria capaci di dare anch'esse un debole spettro di righe, finchè di- 
venuto lo spazio fra gli elettrodi caldo e ionizzato lo spettro si fa decisamente di bande. 
Se poi l'autoinduzione diviene grande, allora si arriva al caso studiato dall’Hemsa- 
lech (*). Essendo molto lente le variazioni dell’intensità può darsi che la quantità 
di ioni messi in moto dalla pilota risulti sufficiente per stabilire la corrente, 
talchè appena iniziato il fenomeno, le scintille danno tutte spettri di bande. 
L'Hemsalech, studiando questa scarica iniziale, trova che esiste per l’autoindu- 
zione un certo punto critico al di là del quale la scarica è iniziata da un'esile scin- 
tilla pilota seguìta da oscillazioni che dànno scintille d’aria molto luminose, mentre 
al di sotto di questo valor critico la scarica è iniziata da una intensissima scintilla 
e le successive oscillazioni sono poco luminose e molto smorzate. Egli chiama scin- 
tille di capacità quelle ottenute con autoinduzione minore del valor critico e sciz- 
tilla di autoinduzione le altre. Ritiene questo valore critico indipendente dalla ca- 
pacità del condensatore, dalla lunghezza della scintilla, e lo trova di 0,01 Henry. 
Ora noi vogliamo osservare che queste due distinzioni riguardano i due casi 
estremi, e che tra questi due casi estremi abbiamo tutte le gradazioni intermedie. 
(1) L. cit. 
