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Nella descrizione che egli dà di questo fenomeno (') dopo aver accennato bre- 
vemente che la pilota ionizza l'aria, che quest'aria ionizzata trascinata dal soffio serve 
come ponte conduttore alle successive oscillazioni, che il vapore metallico non sembra 
prender parte al trasporto della scariea, afferma che l'inclinazione che nel suo modo 
di operare assumevano le scintille d’aria, dà modo di misurare la velocità delle par- 
ticelle di azoto (ioni) che trasportano la corrente elettrica. Egli trova che questa 
velocità diminuisce con l'aumento della capacità e che è direttamente proporzionale 
alla frequenza delle oscillazioni. 
Ora, non è possibile immaginare la scarica come un trasporto di particelle ca- 
tiche moventisi liberamente da un elettrodo all'altro; anzi, dato il breve percorso 
del loro cammino libero; possiamo quasi considerarle come immobili ; e quindi la con- 
figurazione che assumono sotto l'azione del soffio le successive scintille d'aria dipende 
dalla coesione del conduttore gasoso e dalla sua durata. 
Analogamente, se si pone una scintilla oscillatoria a lento periodo in un campo 
magnetico molto intenso, in modo che la scintilla stessa avvenga perpendicolarmente 
alle linee di forza del campo, potremo notare un'azione simile a quella del soffio, 
e cioè immobile la pilota e le successive scintille d'aria piegate in forma di semi- 
circonferenze di diametri via via crescenti. 
Anche in questo caso lo spostamento sul campo magnetico sarà tanto più ampio 
quanto più lungo sarà il periodo d'oscillazione della scarica e quanto più intenso 
sarà il campo magnetico. 
La scintilla pilota, che avvia la scarica, si stabilisce quando l’intensità del campo 
ha raggiunto o superato il limite necessario perchè l'ionizzazione per certo avvenga 
su tutta una linea congiungente gli elettrodi: la pilota disegnerà dunque press'a poco 
l'andamento di una linea di forza, Gli ioni moventisi nell'aria prima della pilota per 
l'azione combinata del campo elettrico e del campo magnetico descriverebbero una 
cicloide qualora fossero liberi di muoversi, ma essi hanno invece un brevissimo per- 
corso libero e quindi il loro spostamento risulta insensibile anche in campi magne- 
tici intensi. Tutt'altro accade però appena scoccata la scintilla, il conduttore gassoso 
che allora si è stabilito — per essere costituito da ioni di specie diversa e per avere 
fia i suoi vari strati potenziale diverso — acquista una certa coesione, l'azione del 
campo non può più considerarsi su ciascun ione separatamente, ma poichè questi sono 
collegati fra loro dovrà considerarsi su tutto l'insieme, e l'azione del campo risulterà 
necessariamente identica a quella che si avrebbe su di un conduttore elastico teso 
tra gli elettrodi e percorso dalla corrente. La deviazione dipende dal tempo per cui 
dura il passaggio della corrente e dalla coesione del conduttore. 
Insomma, tanto per ciò che riguarda il trascinamento delle scintille nell'aria 
rapidamente corrente, quanto per ciò che riguarda il loro moto in campi magnetici 
intensi, il loro modo di comportarsi ha molte analogie con quello che avrebbe un 
conduttore flessibile, estensibile, contrattile, con gli estremi scorrevoli sugli elettrodi. 
Ciò che del resto è stato studiato per le scariche nei gas rarefatti dal Villard (*) 
(1) L. cit. 
(°) Journal de Physique, S. 4, vol. VII, pag. 325 (1908). 
