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condotto sul cambiamento degli spettri metallici nella scintilla col variare dell'auto- 
induzione, e trova nell’ultravioletto risultati non dissimili da quelli trovati dall’Hem- 
salech nella parte visibile. Nel riepilogo che egli fa delle cose note, accetta senz'altro 
tutte le conclusioni dell’Hemsalech, ora da noi riferite. 
Da quanto si vede, non appare ancora chiaramente quale sia la funzione dei 
vapori metallici nella scintilla: l'ipotesi dello Schuster e dell'’Hemsalech, che la sca- 
rica avviata nell'aria prosegua nel vapore riscaldato dalle successive oscillazioni, 
potrà tutt'al più adattarsi al caso particolare di scintille molto corte, tra elettrodi di 
metalli facilmente volatili, e per il caso in cui siano in giuoco nella scarica grandi 
quantità di elettricità che si muovano attraverso a circuiti di piccola autoinduzione 
e di piccola resistenza. Ma in generale, il fenomeno è più complesso, e nella maggior 
parte dei casi il ponte conduttore si forma e si mantiene proprio nell'aria tra gli 
elettrodi, come bene lo mostra la presenza dello spettro di bande che segue quello 
di righe. La permanenza di questo spettro di bande nella scintilla era già stata del 
resto notata dall'Hemsalech nel lavoro di cui abbiamo parlato a pag. 602. 
Lo Schenk descrive accuratamente gli aspetti della scintilla analizzata nello 
specchio rotante; ma non possiamo convenire nella sua ipotesi che la temperatura 
della scintilla vada crescendo col crescere dell’autoinduzione. Le misure che noi ab- 
biamo eseguite mella prima parte di questo lavoro (*), hanno chiaramente dimostrato 
che l'energia spesa in ogni scintilla cresce col crescere della frequenza quando resti 
la stessa la capacità del condensatore e varii l’autoinduzione del circuito ; si aggiunga 
che la durata di una scintilla è più breve coi più brevi periodi, si vedrà perciò 
come necessariamente si debba avere una temperatura media molto minore nella scin- 
tilla di lento periodo che in quelle di grande frequenza. E non ci pare possibile am- 
mettere che questi fatti possano essere compensati da una ipotetica diminuzione di 
volume del gas occupato dalla scarica nei periodi lenti, perchè l'osservazione diretta 
della scintilla mostra tutt'intorno al filamento luminoso che si scorge nelle scariche 
di bassa frequenza, come ad es. quella della fig. 7, una larga atmosfera caldis- 
sima, sede di vive reazioni chimiche, che per l'alta ionizzazione è molto verisimil- 
mente attraversata anch'essa da una parte rilevante della corrente; così che il volume 
del conduttore gassoso non appare più piccolo di quando si ha un'alta frequenza, 
ma anzi spesso più grande. Nella fotografia questa parte della scintilla non si vede 
per la sua poca luminosità. 
Per riordinare un po’ meglio le idee sulla funzione dei vapori metallici e sul 
loro modo di emissione, bisogna approfondire ancora l’analisi dei loro varî aspetti. 
12. Esaminando le fotografie di scintille fatte con lo specchio rotante e riportate 
in questo lavoro, possiamo facilmente vedere che la disgregazione dell’elettrodo e 
l'emissione luminosa del vapore metallico cominciano subito appena iniziata la scarica. 
Le particelle metalliche vengono staccate in quantità crescente col crescere dell’ in- 
tensità della corrente; sono più luminose all’elettrodo negativo che al positivo; hanno 
velocità diverse tra loro, e diverse per i varî metalli. L'emissione di queste piccole 
masse di vapore cessa nei minimi della corrente, ma la loro abbondanza, la loro velo- 
(1) Loc. cit. 
