edo 
Ora 
di non ritornare poi alla forma primitiva, che in un tratto di tempo più o meno 
lungo, il quale può contarsi a settimane e anche a mesi. Ma sino a questi ultimi 
tempi si riteneva con Thomson (') e O. E. Meyer che anche il fenomeno della ela- 
sticità susseguente fosse un semplice effetto dell’ attrito interno: anzi O. E. Meyer (*) 
ne svolse una teoria matematica, prendendo le mosse dalla legge (1) che regola l’at- 
trito de’ liquidi, teoria che sembrava appoggiata dalle successive ricerche sperimen- 
tali di Neesen (*); quando Boltzmann (') mise in evidenza che il semplice attrito, 
inteso in questo modo, non è sufficiente a rendere ragione di tali fenomeni, e diede 
un saggio di una nuova teoria della elasticità susseguente, sul quale ritorneremo 
più oltre. 
Intanto basti mettere in chiaro che si hanno altri esempî di corpi i quali non 
seguono la formola (1), e fra questi citeremo il sego e l’argilla plastica che, come 
constatò A.v. Obermayer, non si comprimono sotto un certo peso, ma o lo reggono 
senza deformarsi, oppure si schiacciano. 
Ora, in alcune ricerche da me iniziate col fine di verificare sperimentalmente 
l’azione elettromagnetica che, stando alla teoria, una corrente deve esercitare sopra 
i punti interni del conduttore da essa percorso, m’imbattei in un fenomeno che per- 
turbava le mie misure in guisa impreveduta, e che mi parve degno di uno studio 
alquanto accurato, perchè accennava ad azioni, che si destano nei liquidi, diverse 
dalla comune viscosità e molto analoghe alla elasticità susseguente, osservata finora 
nei soli corpi solidi. 
Ad un filo di bozzolo avevo sospeso uno specchietto rigidamente connesso con 
un’asticella metallica verticale, avente 1° estremità inferiore saldata nel punto di mezzo 
di un ago magnetico perpendicolare ad essa, e però orizzontale. Ago e asticella erano 
zincati alla galvanoplastica, ed erano immersi in una cassetta di vetro contenente una 
soluzione satura e neutra di solfato di zinco, nella quale potevo far passare una cor- 
rente fra elettrodi di zinco amalgamato. In altre esperienze l’ago era verniciato e fis- 
sato ad un’asticella di vetro, anzichè di metallo. Leggevo le deviazioni corrispondenti 
al varî punti occupati dai poli dell’ago nella sezione del conduttore. Se non che, di 
mano in mano ch’io progrediva nelle mie determinazioni, osservava che l’ ago giun- 
geva alla deviazione definitiva con una lentezza sempre maggiore, e poi all’ atto che 
interrompeva la corrente, esso non ritornava alla posizione di riposo che dopo un 
tempo via via più lungo. Anzi, se mentre era fra quelle due posizioni estreme, gli 
davo un impulso, lo vedeva compiere una serie di oscillazioni intorno ad una posi- 
zione intermedia. 
Allora dovetti rinunziare all’idea di studiare più da vicino questo fenomeno sin- 
golare, perchè il gabinetto di fisica dell’Istituto Tecnico, per la prossimità della Via 
(‘) W. Thomson, On the elaslicity and wviscosity of metals. Phil. Mag. Vol. XXX Ser. 4. 
July 1865 p. 63. 
(2) O. E. Meyer, Theorie der clastischen Nachwirkung. Pogg. Ann. Vol. CLI p. 108, 1874. 
(*) F. Neesen, Beitrag zur Kenniniss d. elast. Nachw. bei Torsion. Pogg. Ann. Vol. CLIII 
p. 498, 1874. 
(4) L. Boltzmann, Zur Theorie d. clast. Nachw. Berichte der k, Akad. zu Wien. Bd, LXX. Poge. 
Ann. Ergàuz. Bd. VII pag. 624, 176. 
