— 1309 — 
in altre parole, di un momento di rotazione «° 3, ove 3 è lo spostamento angolare al tempo 
(; e ponendo la condizione che la velocità svanisca all’infinito, e sia uguale a quella della 
sfera nello strato che la tocca, è arrivato alle seguenti due soluzioni del problema: 
(2) META 9 
(8) = 
ove le costanti dipendono da <°, dalla densità e dal coefficiente d'attrito del liquido, 
dal diametro e dal momento d'inerzia della sfera. 
Ora io penso che queste formole si possano estendere anche al caso di un solido 
qualunque di rivoluzione che oscilli attorno al proprio asse entro un liquido, ed al- 
lora le costanti saranno naturalmente funzioni dei parametri di questo solido. 
Inoltre risulta dal processo de’ calcoli di Kirchhoff che esse debbano valere anche 
se il liquido, anzichè omogeneo, sia di densità e di viscosità variabili attraverso ai 
vari strati piani perpendicolari all’asse di rivoluzione. Ciò non di meno può sorgere 
dubbio se sieno applicabili al caso di più liquidi non miscibili sovrapposti, perchè 
allora intervengono nel fenomeno nuovi fattori dei quali i calcoli non tengono conto: 
voglio dire la tensione capillure delle superficie di separazione, e la curvatura dei 
menischi in prossimità del corpo selido. Ma se ben si riflette intorno alle proprietà 
della tensione superficiale, siffatto dubbio deve svanire. 
Infatti lo strato superficiale di un liquido è bensì dotato di tensione, ed anzi 
spesso si suole paragonare ad una membrana elastica, ma non è men vero che tale 
confronto è tutt’ altro che esatto; giacchè la forza elastica che si desta nella mem- 
brana dipende dalla sua maggiore o minore distensione e può esser diversa nelle varie 
direzioni, mentre la tensione di una lamina liquida rimane costante comunque si di- 
stenda, ed in ogni punto è la stessa in tutte le direzioni: per conseguenza dalla tensione 
superficiale non può derivare nessun lavoro resistente quando si tratti semplicemente 
di trasferire da un punto ad un altro della superficie libera (o di separazione fra due li- 
quidi) le particelle che la compongono.— Non si richiede lavoro che quando si aumenta 
la superficie libera, lavoro che gl’Inglesi chiamano energia superficiale di capillarità. 
Siamo condotti a queste conclusioni da tutte le ricerche sperimentali finora ese- 
guite, e siamo quindi autorizzati a ritenere che lo strato, il quale separa due liquidi 
non miscibili, non alteri, pel solo fatto della tensione, le condizioni. matematiche del 
problema. E se esso è diversamente denso e vischioso, di* ciascuno de’ due liquidi, 
come risulterebbe da certe indagini che riferiremo in seguito, ciò non produrrà altro 
effetto che di aggiungere un nuovo strato diverso, a quelli che già si dovrebbero con- 
siderare se tale circostanza non si verificasse. 
Quanto poi alla curvatura del menisco in vicmanza del corpo solido, è probabile 
che, per ragione di simmetria attorno all’asse di rotazione, e perchè non viene mai 
alterata durante il moto oscillatorio, essa non faccia che introdurre dei nuovi para- 
metri nell’ espressione delle costanti che compariscono nelle (2) e (3). 
Tutte queste considerazioni m’indussero ad applicare le due formole al caso mio 
del cilindro che, parzialmente immerso in un liquido relativamente molto esteso, 
oscilla attorno al proprio asse, verticale, per effetto della sospensione bifilare; ed il 
risultato fu soddisfacentissimo, come si vedrà dai numeri che riferirò fra poco. 
