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sopra il semplice attrito interno. Ma Kohlrausch (') mostrò come l’accordo potesse 
esser fortuito, appunto perchè veniva rappresentato un piccolo tratto del moto e perchè 
bisognava determinare molte costanti; ed in seguito Neesen medesimo (*) convenne 
che quelle sue espressioni non avevano altro valore che di formole d’interpolazione. 
Dimostrato da Boltzmann come non basti la semplice viscosità interna a spie- 
gare la elasticità susseguente, furono da lui gettate le basi di una teoria, la quale 
quantunque non assegni le cause fisiche del fenomeno, pure ne raccoglie le leggi 
sotto un punto di vista che promette bene (°). 
Boltzmann parte dal concetto che la forza necessaria per produrre una data 
deformazione di un corpo, non dipenda unicamente dalle tensioni attuali delle sue 
parti, ma anche dalle anteriori; e che una»tensione eserciti un’influenza tanto minore 
quanto maggiore è il tempo decorso da che ebbe luogo. E precisamente la forza de- 
formatrice dovrebbe risultare scemata da una deformazione, avvenuta precedentemente 
nello stesso verso, di una quantità proporzionale alla grandezza e alla durata di 
quella deformazione, e ad una funzione del tempo decorso da che essa ebbe luogo: 
funzione questa dipendente dalla natura del corpo e da determinarsi sperimentalmente. 
Restringendoci al caso nostro che'le deformazioni consistano in rotazioni delle 
parti di un sistema attorno ad un asse: supponiamo che al tempo 7 e durante l’ele- 
mento d7 lo spostamento angolare sia dato da w. Per effetto di questo spostamento 
il sistema, ricondotto dopo il tempo t—7 nella propria posizione naturale di equi- 
librio, eserciterebbe, stando alle ipotesi fatte, un momento di rotazione dato da 
a.m.b (bt 7) dr. 
Se dunque la deformazione @ ha perdurato tutto il tempo T=9—9 e se si 
ammette con Boltzmann che le azioni susseguenti sì sovrappongono senza turbarsi, 
l’intero momento susseguente, destato dalla deformazione w, sarà: 
"9! 
= 20) p(ie—r)dr 
0 
e questa espressione, se si conta il tempo dall’istante 0'—0 in cui cessò la defor- 
mazione w e si pone 9 =—T, t—7=y, prende la forma: 
I PO GAFIL 
(9) ; D,= dw | d (y) dy. 
t 
Quindi a mantenere il sistema nella propria posizione naturale di equilibrio 
sarebbe necessario un momento uguale e contrario a 2: momento che andrebbe sce- 
mando col tempo. Se invece il sistema fosse abbandonato a sè, conserverebbe uno 
spostamento angolare @, tale da soddisfare alla, relazione 
(10) D= bh, 
(1) F. Kohlrausch, Bemerkungen z. Hrn. Neesen's Beobachtungen it. elast. Nachw. Pogg. Ann. Vol. CLV 
p. 579, 1875. 
(2) F. Neesen, Veber elast. Nachw. Pogg. Ann. Vol. CLVII p. 595, 1876. 
(3) F. Neesen (Pogg. Ann. CLVII p. 579) modifica alquanto la teoria di Boltzmann, ima non 
Sostanzialmente sotto l'aspetto matematico; e mira a stabilire che la causa fisica sia un'azione 
vicendevole delle molecole che si urtano nei loro moti. 
