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sopra una tale curva, può intendersi realizzata mediante un’asta fissata a snodatura 
con un estremo al punto A in questione, coll’ altro al centro del circolo. Per gli sforzi 
longitudinali sopportati da questa asta, vale allora ciò che sopra si è detto delle 
reazioni sui punti d'appoggio. Che se per realizzare la suddetta condizione invece di 
una semplice asta, si prende un secondo sistema rigido, composto di aste, e si fissa 
un suo punto a snodatura sul punto A del primo sistema, ed un altro punto al centro 
del circolo; in tal caso, come è facile dimostrare, lo sforzo sopportato da ogni asta 
del secondo sistema, sarà sempre in generale una funzione lineare delle X, Y, M 
provenienti dalle forze applicate al primo sistema. Fra i casi particolari, a cui conduce 
la supposizione che il sistema abbia tre punti obbligati a restare sopra tre curve 
rispettivamente, vi è quello che due di quei punti coincidano, nel qual caso si ha 
un punto fisso, intorno al quale il sistema può girare. 
27. Le relazioni sopra trovate fra le forze esterne, gli sforzi sopportati dai punti 
d’appoggio e le azioni reciproche dei corpi del sistema, sono fondamentali per le 
ulteriori ricerche, e la loro semplicità rende facile lo studio delle leggi, secondo le 
quali al variare delle forze esterne variano le reazioni sugli appoggi e le azioni reci- 
proche dei corpi, ossia le forze interne del sistema. In causa di una tale semplicità 
sì può inoltre arrivare per gli ordinarî casi della pratica a facili costruzioni grafiche, 
che permettono di determinare con breve procedimento tanto le reazioni sugli appoggi, 
quanto gli sforzi delle aste ed i loro valori massimi o minimi. 
Fra i tanti modi, nei quali si possono supporre variabili le forze esterne giova 
qui limitarsi a due soli, in vista dello scopo del presente scritto. Si supponga in primo 
luogo, che mantenendo fisso rispetto agli assi il sistema degli n corpi, tutto il sistema 
delle forze R, che lo sollecitano, sì trasporti parallelo a se stesso in una data dire- 
zione rettilinea; cosicchè ognuna delle forze R, senza cambiare d’intensità e di senso, 
nè di posizione rispetto alle altre forze, si trasporti parallela a se stessa. Si domanda 
qual sia in questo caso la legge con cui varia l’azione reciproca N fra due corpi 
qualunque del sistema, e quella con cui variano le reazioni sugli appoggi. 
Per valutare la traslazione del sistema di forze si prenda sopra una linea retta AB, 
tirata nella direzione del movimento, un punto A fisso rispetto agli assi (fig. 70); e 
s'immagini poi un punto O, invariabilmente connesso col sistema delle forze e collocato 
sulla AB. La distanza variabile AO = può servire a valutare la traslazione del 
sistema, durante la quale i punti d’intersezione delle forze colla AB determinano su 
di essa altrettante punteggiate eguali a quella determinata dal punto O. 
Affine di avere l’espressione più semplice della N, s'immagini anzitutto ridotto 
il sistema al minor numero possibile di corpi rispetto a quel legame, da cui proviene 
l’azione N (n. 18). Fatta la riduzione, si notino i corpi coi numeri progressivi 
1,2,...,m. Per una data posizione iniziale delle forze R si avrà dunque, per ciò 
che sopra si è detto, 
N=A'SX1+ A" SX, + ecc. ...- B' XY] + BB" 3Ya+ ecc... — 0 XM +0"2Me+ecc. 
Se ora il sistema delle forze si muove nel modo indicato, possono supporsi 
due casi: 
a) che tutte le forze restino applicate a quei medesimi corpi del sistema, a 
cui erano applicate nello stato iniziale, variando solo il loro punto d’applicazione; 
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