— 998 = 
ai 
le altre pressioni Pa, P3, ..., Ps saranno nulle. La (1) diventa quindi in questo caso 
Data 
mi d 
(Lt— ). (6) 
Dalle equazioni (3), (4) e (6) si rileva che F, è sempre una funzione di primo 
grado di v, la quale però non si conserva la stessa nei tre intervalli My M,, My M,_1, 
M,_1 M,. Prendendo dunque # come ascissa, il valore di F, sarà rappresentabile 
entro ognuno di questi intervalli dalle ordinate d’una linea retta, diversa però da 
un intervallo all’altro. 
Siano s', s"”, s'” le tre rette, relative ai tre intervalli. Quando il peso P. trovasi 
precisamente in Ma, ciò che ha luogo per «= d, tanto la (3) che la (4) danno 
i : da DES, DÈ ; 
per F il medesimo valore EF, = P_-, poichè {+9 —d= bd». Similmente quando il 
l 
peso P trovasi in M,_1, ciò che ha luogo per wu=L—d', tanto la (4) che la (6) 
danno per F, il medesimo valore F1 = — P 9 ud poichè b,_1=d' — g. Dunque 
l 
la retta s' taglia la retta s” in un punto situato nella verticale condotta per My: e 
similmente la retta s” taglia la retta s"” in un punto situato nella verticale condotta 
per M,_1. Inoltre per u=0, «=L, ed u=/+-9, si ha F,=0. 
Risulta adunque, riassumendo, che il valore di F,, ossia della reazione sul 
punto A, durante il transito del peso P da M, ad M, è rappresentato dalle ordinate 
di una spezzata a tre lati, la quale comincia in Mj, e termina in M,, ed ha due ver- 
tici, uno sulla verticale per M,, l’altro sulla verticale per M,_1: il lato intermedio 
della spezzata taglia inoltre l’orizzontale My M, nel punto dov’essa è incontrata dalla 
verticale condotta per il punto B. 
Trovato in generale l'andamento della spezzata, facile riuscirebbe la discussione 
dei casi particolari, quali sarebbero quelli, in cui mancassero i punti E nell’intervallo 
fra M', ed A, o fra A e B, oppure fra B ed M',, ecc. 
Un analogo risultato si troverebbe naturalmente per la reazione sul punto B, 
il cui valore per l’intervallo da My ad My sarà dato dalla 
—— piee& 
per l'intervallo da M, ad M,_1 dalla 
F.1=Pw—9), (8) 
e finalmente. per l’intervallo da M,_, ad M, dalla 
mp f=1P e md) | (9) 
39. Cerchiamo ora la legge secondo la quale varia lo sforzo N in un’asta qua- 
lunque della trave. Soppressa quest’asta, la trave, come sopra si è detto, si decompone 
in due parti rigide, l’una a destra l’altra a sinistra, unite fra loro sia a snodatura 
sia mediante due aste (n. 34). Se, soppressa l’asta, si vuole conservato l'equilibrio 
di una delle due parti, per es. di quella a sinistra, bisognerà all’asta soppressa sosti- 
tuire una forza equivalente allo sforzo N sopportato dall’asta. 
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