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soprariscaldato attraversando il tubo capillare; ci troviamo pertanto di fronte a una 
questione ardua non avendo nello stato attuale della scienza gli elementi necessarî 
per tener conto rigorosamente di quelle due condizioni. Koch (') sperimentando sul 
vapore di mercurio con un metodo analogo a quello da me seguìto, dedusse il va- 
lore‘di V partendo dalla densità del vapore soprariscaldato e applicandogli le leggi 
di Boyle e Gay Lussac, però a me pare che se ci contentiamo di applicare per appros- 
simazione a un vapore vicino al punto di saturazione la legge di Boyle, non cono- 
scendo la sua vera legge di espansione, dobbiamo tener presente la condizione del 
vapore sotto la pressione p,, epperò servendoci della formula: 
We AVI 
Pa + Pe 
dobbiamo prendere per V, il volume corrispondente al vapore saturo sotto la pres- 
sione pa. La termodinamica ci dà il mezzo di ottenere questo valore in modo tutto 
affatto teorico, ma fondato sui dati sperimentali forniti da Regnault per la tensione 
massima del vapore a diverse temperature e per il calor latente di evaporazione in 
funzione ancor esso della temperatura. Lo Zeuner (°) ha calcolato i valori del peso 
specifico del vapor d’acqua così dedotti ed ha dato la formula empirica: 
co GORI ter OS 
che rappresenta in perfetto accordo coi risultati di quei calcoli la legge di variazione 
del peso specifico y del vapor saturo colle pressioni H che gli corrispondono espresse 
in atmosfere. In prossimità del punto cento i valori di y vanno sufficientemente di 
accordo con quelli ottenuti direttamente dalle esperienze di Fairbairn e Tate (°) e 
ancora di più con quelli avuti da Hirn (*); solo si scosterebbero dai valori forniti dalla 
formula empirica di Herwig (°), ma qui voglio far notare che la legge di Herwig de- 
dotta da esperienze fatte a pressioni generalmente basse non si può estendere a pres- 
sioni del vapor saturo che si avvicinano a quelle dell’ atmosfera, e d’altra parte la 
formula : 
che dà il Wullner (°) per determinare il volume specifico del vapor saturo a diverse 
temperature conformemente a quella legge e dalla quale si hanno valori molto di- 
scordanti da quelli di Zeuner, non si può applicare nel caso del vapor d’acqua a 
temperature vicine o superiori al cento perchè in essa si suppone che il vapore alla 
temperatura # e alla pressione di 760" possa ridursi allo stato di gas perfetto ; sic- 
chè senz'altro ci atterremo nei nostri calcoli ai valori dati dalla formula di Zeuner 
che sono, almeno sinora, i più attendibili per il caso nostro. 
Così la espressione di # piglierà la forma: 
') V. Mem. cit. p. 866. 
°) Zeuner, Théorie mécanique de la chaleur etc. Paris 1869, p. 286. 
*) Phil. Mag. IV serie, vol. 21. 
°) Pogg. Ann. Bd. 137. 
°) Wiillner, Zeh. d. Experimentalphysik. Leipzio 1875. Dr. Bd. S. 670. 
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