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[IL 
r P ; 
î misurata calcolata differenza 
64° 0,04210 0,04210 0,00000 
56, 8 4272 4997 | 5 
al 4299 4296. | + 3 
41,2 4365 VI | 4 
31, 6 4429 4425 | + 4 
24,8 4470 4470 0 
10,9 4557 AGC E 5 
I numeri della 3° colonna furono calcolati colla formola : 
r= 0, 046346 (1 — 0, 0014323. t). 
L'ultima lastrina essendosi per caso staccata dal vetro, potei saldarla ai fili di 
rame assai grossi della fig. 4. 
Ma le sue dimensioni, che misurai accuratamente , furono variate. Rimase 
larga 72%, e lunga 15”. Siccome poi era grossa 0”",127, avevo gli elementi ne- 
cessari a calcolarne la resistenza specifica d, alle diverse temperature, oin altre pa- 
role il valore della resistenza, sempre in U.S. che avrebbesi ottenuto se la lastrina 
fosse stata lunga un metro, ed avesse avuto 1". di sezione. 
La tabella seguente contiene le temperature, le resistenze misurate della lastrina 
e le corrispondenti resistenze specifiche. 
I00L 
t th db 
N79 0,05831 3,456 
26,3 5775 423 
35,9 5700 378 
49,3 05983 315 
60,8 5514 268 
97,5 5405 203 
95,2 5304 144 
È utile confrontare questi risultati, con quelli ottenuti da Matthiessen e von 
Bose, relativi a fili di bismuto. I due fisici tedeschi esposero i loro risultati, dando 
i valori della conducibilità del bismuto alle varie temperature e prendendo come 
100 la conducibilità dell’ argento a zero. È facile calcolare la resistenza specifica, 
presa come uno quella del mercurio a zero, sapendosi che la conducibilità dell’ ar- 
gento , presa per unità quella del mercurio, è 61, 4. Infatti se c è la conducibilità 
del bismuto rispetto all’argento presa come 100 , rispetto alla conducibilità del- 
61, 4, 
l'argento presa come 61,4 sarà —— 100 ° 
pini Le oc De 
00 © sarà la conducibilità del bismuto rispetto al mercurio. 
