Egea 
Eseguendo l'integrazione parziale relativamente ad x tra i limiti 4, ed «, ot- 
teniamo: 
© dEa , 
(6) Sb n E 4 
(e le analoghe per le altre componenti), dove P,, ci rappresenta il valore di P, per 
th, = Che 
Nella teoria del Poynting si suppone nulla tale grandezza. Questa ipotesi è 
inammissibile, come si vede immediatamente considerando il caso speciale in cui P. 
Lea 0, si ha il risul- 
sia costante relativamente ad x. Difatti in tal caso, essendo 
(e, 
QI SEGNORT, 
tato assurdo 0 = == da="P7= quantità finita. 
ao 
E necessario dunque che la grandezza P,, e le analoghe P,,, , P., figurino nella 
formola esprimente il flusso di energia, la quale, in tal modo corretta e completata, 
diventa 
(7) AN faiv Eido— {[e. — Pa) cos(na) + 
+ (P,— Py) c0s (24) + (P: — Po) cos(ne)] dS = 
— {ce — P,)) cos[#((P — Po))] dS — {Prcos (nP’) dS 
la somma ((P — P;)) è vettoriale. 
P' è il vettore cinetico, cui corrisponde il flusso di energia, P, il vettore sta- 
tico, e P- P'+-P, il vettore totale o vettore di Poynting. 
Consideriamo il prisma di sezione dy dz avente per lunghezza x — 4. Nella 
sezione corrispondente ad x, la componente del vettore è P, = P. + P.,, in quella 
corrispondente ad x, è P,,. Si ha dunque 
a (hilg= Pa 0h dk Ped 0% 
Altrettanto vale per le altre componenti. Questo risultato ci dice che P, è un vet- 
tore solenoidale, per cui 
fe. COS)((09) SIMO MMER diva 
e, per conseguenza, 
divgPa—tdivebge 
Tenendo conto di tali relazioni, la formola (7) ci dà 
faiv Bi dv = fe cos(nP) dS 
fiv P'dv — {Proos (nP')dS. 
le 
