Se 
Queste due equazioni ci dimostrano l’esistenza, nel campo, di due vettori completa- 
mente distinti: il vettore di Poyntins P ed il vettore cinetico P', che soddisfano 
entrambi al principio di Gauss; ma mentre il primo è perfettamente determinato 
dagli elementi del campo elettromagnetico, il secondo dipende esclusivamente dai 
centri di energia, la cui distribuzione è in gran parte arbitraria. 
Se in nessuna parte del campo esistono centri di energia, div P'= 0; il campo 
è solenoidale. Consideriamo un tubo di fiusso del vettore P’. Indichiamo con Poo il 
valore di P' al limite inferiore dell’inteorale fai P'dv eseguito lungo il tubo di 
flusso. Essendo il campo solenoidale, il flusso si mantiene costante lungo il tubo, si 
aVrà perciò 
Pas Li PaidSo — 0 = P'aS' . 
Donde deduciamo la conclusione, per se stessa intuitiva, che in tal caso il vettore 
cinetico è nullo in tutti i punti del campo; non si ha dunque flusso d'energia. 
Se al contrario in qualche parte del campo esistono centri di energia, il vettore 
cinetico ha valori finiti, e conseguentemente si ha flusso di energia. 
Fra il vettore di Poynting ed il vettore cinetico esistono le relazioni (6) le 
quali però non sono sufficienti a che, data la distribuzione di uno di essi, la distri- 
buzione dell’altro riesca determinata, come si comprende facilmente riportandosi al 
caso particolare da noi trattato. 
In tal caso la relazione di dipendenza diventa 
fe dS - fe — P.) dS= ta [(6, i) dv 
< 
che determina solamente il valore dell'intègrale e non già la distribuzione del vet- 
tore di modo che, restando questa arbitraria, sì devono ritenere possibili diverse 
distribuzioni. 
Si può supporre che il flusso di energia avvenga completamente nell'interno 
del conduttore, in tal caso essendo 
M)=IBUS  s fr. dB=D 
(dove con E si indica la forza elettromotrice del generatore) si ha 
. (ay 
dali ; 2 |Pds=R1 
47t 
e, se si ritiene la densità : uniforme 
pr ARL 
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Ma possiamo anche supporre che il flusso di energia avvenga nel dielettrico e 
precisamente nella parte di esso che sino a qui abbiamo considerato quale sede del 
vettore di Poynting, assumendone la stessa distribuzione. 
