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Il vettore P è circuitale e le componenti della circuitazione secondo gli assi sono 
a SLY A 08) 
— A = 
r°e 
e] 
TA OÈ 
Ya = 
vali N Fd 
A 3ys(1 + 2°) 
PE 
è) 
QGaZB 
dove 
Mob Zzemb 
TORO 
DO 
La sua direzione in un punto qualsiasi del campo è normale al piano che passa 
per questo punto e per la retta congiungente la massa elettrica alla massa magne- 
tica. Le linee di forza sono circonferenze di cerchi normali alla predetta retta ed i 
tubi di flusso sono chiusi ed hanno sezione costante in tutto il loro percorso. 
Esiste dunque la più completa analogia tra il campo del caso antecedente e 
quello di cui stiamo trattando. Anche qui vale la formola (5) del $ 4 
P_p,= f(Mjd&=P. 
E siccome in questo caso non si hanno nel campo forze elettromotrici impresse, l’in- 
tegrale è nullo e con esso anche il vettore cinetico P'. Non resta che il vettore sta- 
tico P—= P, che nella teoria del Poynting è rappresentato da FH sen @ ed al quale, 
secondo il predetto autore, dovrebbe corrispondere un flusso di energia. 
Sulla possibilità di esistenza di un tal flusso sorgevano gravi dubbî. 
Alcuni teorici austeri ritenevano che le equazioni Maxwell-Hertz, e conseguente- 
mente il teorema di Poynting, dovessero esclusivamente applicarsi al caso in cui il 
campo è dovuto a correnti elettriche e non a quello in cui il medesimo è dovuto a 
magneti permanenti. 
A tali conclusioni però si opponevano considerazioni di ordine fisico. 
Se il vettore energetico, secondo la teoria di Poynting, è il vettorprodotto della - 
forza elettrica e della forza magnetica, e se la forza elettrica è la stessa, sia che 
essa provenga da una carica statica o da un conduttore percorso da corrente, come 
la forza magnetica è la stessa, sia che provenga da una corrente o da un magnete 
permanente, in qual modo si può ritenere che in un caso si abbia un flusso circo- 
lante di energia, e nell'altro no? 
Ed in vero tanto l Hertz (‘) che il Ferraris (*) quanto più recentemente VAbra- 
ham (*) sono d'accordo nell'’ammettere che, supposto vero il teorema di Poynting in 
(!) Hertz, op. cit., pag. 234. 
(2) Ferraris, op. cit., pag. 400. 
(#) Abraham, op. cit., pag. 362. 
