2a 14, ee 
Essendo 4S costante lungo il tubo di flusso, possiamo porre dv= d24$; e dicendo 
P, e P i valori del vettore P nei punti in cui il tubo di flusso considerato attra- 
versa le sezioni M ed N, sarà 
ff@das=7fe+2)6, 
donde P+P,= f (E. i) de. 
Tenendo conto del senso del vettore che in una sezione è diretto secondo la 
normale interna e nell'altra secondo la normale esterna, dovremo scrivere 
(5) P_p= Map. 
Il vettore P' dipende dalla forza elettromotrice impressa F,, ossia, nel nostro 
caso speciale, dalla presenza del generatore, in generale dai centri od elementi ener- 
getici; lo chiameremo perciò vettore cinetico; ad esso, come sì vedrà in seguito, cor- 
risponde il flusso reale di energia. 
Il vettore P, è una grandezza incognita di cui sappiamo solo che esso non di- 
pende dagli elementi compresi nella regione che sì considera, lo chiameremo vettore 
statico. A questo vettore come si vedrà in appresso non corrisponde un trasporto 
reale di energia, il flusso che esso produce è un flusso fittizio. 
Il Poynting non fa questa distinzione, ma ritiene di poter esprimere il suo vet- 
tore in funzione soltanto degli elementi della regione considerata. 
Per trovare ove è l'errore nel teorema di Poynting e vedere quali sono le cor- 
rezioni che vi si devono apportare, è necessario esaminare il processo per il quale 
l'autore è giunto al risultato finale. 
Il flusso di energia che esce da una superficie chiusa racchiudente uno spazio 
il cui elemento di volume è rappresentato da dv, è dato dalla formola 
Il À 
= fair P do, 
nella quale l'integrale deve essere esteso a tutti gli elementi di volume compresi 
nella predetta superficie. Ora, essendo 
ip IRE RIESI ADE, 
Aia Tag dY + de 
dv= dx dy dz, 
gli integrali da eseguirsi sono 
PESI 
JI % da dy ds ece. 
