Rio = 
e Ja divergenza 
div Pi= — 2np. 
Calcolando il flusso che attraversa la superficie cilindrica del conduttore con la 
formola 
= È fre. cos (22) + P, cos(ny) + P: cos(2e)] dS, 
dove 
cos (n0) =" : cos (ny) =? o sd) =0 
si ottiene 
P=sA 3 Srl 3 i 
To 
1 
47t 
Allo stesso risultato si giunge facendo l'integrazione della divergenza per tutto 
il volume del conduttore considerato 
W —_ apri =— MV). 
Dunque il flusso entrante nel conduttore è eguale e di segno contrario al flusso 
uscente dal dielettrico datoci dalla (4), perciò, come era da prevedersi, tutta l'energia 
che attraversa la superficie cilindrica interna del dielettrico va a trasformarsi in calore 
nel conduttore. 
Esaminando il campo del vettore P, noi troviamo che la sua divergenza è nulla 
in tutto lo spazio occupato dal dielettrico; al di fuori, e precisamente nell'interno 
del conduttore, la divergenza ha il valore 
pt N ped. 
To 
Negli spazî occupati dal generatore e dall'utilizzatore la divergenza ha valori 
del tutto analoghi, come si vede immediatamente riferendoci alla formola (1) del- 
l’Abraham riportata al $ 2. 
Da ultimo facciamo notare che il campo di questo vettore è un campo circuitale. 
Dicendo 9x 9,9: le componenti della circuitazione, abbiamo 
dP, Y 
Ja = dy = — 2m(u— Ae) E) 
dP, LL 
Serio =  2mu— Az) Ta 
