Sr (aa 
dissipata in calore. Sotto questo termine può naturalmente conglobarsi la parte di 
energia che viene utilizzata sotto qualsiasi forma. 
i=i+ 
dove < è la densità di corrente, D lo spostamento dielettrico. Se si tratta di un campo 
stazionario, del quale noi soltanto intendiamo occuparci, i, = 7. 
Facciamo anzi tutto osservare che il vettore energetico P viene determinato da 
un'equazione differenziale, esso perciò è determinato a meno degli elementi arbitrari 
introdotti dall’integrazione. Questi sono sintetizzati nel nostro caso da un vettore 
solenoidale (per il quale cioè la divergenza è nulla). 
Dicendo P, il risultato dell’integrazione nella regione considerata a partire da 
una determinazione iniziale Po, si ha 
(2) Pi P.-EPi 
°D 
dI 
Tale determinazione deve essere desunta dalle condizioni al limite, ossia dalle 
condizioni del campo al di fuori della regione soggetta all’integrazione. 
E siccome queste condizioni variano a seconda dei casì, non potremo esprimere P 
per mezzo di una formola generale, come ha fatto il Poynting, ma, per formarcì un 
concetto esatto di tale grandezza, dovremo trattare separatamente i diversi casì, te- 
nendo conto per ciascuno di essi delle predette condizioni. 
In generale tanto il campo elettrico F_ quanto il campo magnetico H, sono inde- 
finiti, estendendosi in tutti i sensi sino all'infinito. Altrettanto deve dirsi del vet- 
tore energetico P. 
Si può però immaginare qualche caso speciale nel quale il campo del vettore 
sia compreso in uno spazio finito, dove cioè il flusso energetico venga in certo qual 
modo canalizzato. 
3. Il campo elettromagnetico è prodotto da un conduttore percorso da corrente. 
Si ritiene il conduttore rettilineo filiforme di raggio 7, assai piccolo di fronte 
alla lunghezza /, la corrente continua d’intensità costante /. Si suppone inoltre 
che detto filo sia ricoperto da uno strato dielettrico di spessore 00 — 7», esterior- 
mente al quale sì trovi un’armatura metallica messa in comunicazione con la terra. 
In tal modo il filo unitamente alla sua armatura formano un condensatore, la cui 
capacità per unità di lunghezza è costante per tutti i punti del filo, che non sono 
troppo vicini agli estremi. 
Ciò premesso, veniamo a determinare il campo elettromagnetico nella regione 
compresa tra il filo e l'armatura. 
Prendiamo per asse delle 2 l’asse del filo (fig. 1). Diciamo V, il potenziale 
all'origine O, ove supponiamo esistere il generatore, Vs il potenziale della distanza /, 
ove supponiamo trovarsi l'utilizzatore. 
Siccome per la legge di Ohm il potenziale lungo un conduttore varia linear- 
mente, il potenziale ad una distanza #, dall’origine sarà 
