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Ho anche dimostrato che l'altezza di carico variabile y (espressa in m. d'acqua) 
e la velocità di flusso v in una sezione qualunque di ascissa x di una tubazione 
funzionante in regime perturbato, sono espresse dalle: (?) 
y=y+F+/ 
(2) 9 
VE=V_ vi (F = i) 
nelle quali Fed / designano altezze di carico variabili espresse da funzioni della 
forma: 
F (‘ = dl e r( + È. rispettivamente 
essendo le x contate in senso contrario a v; e cioè F rappresenta un carico varia- 
bile (positivo o negativo) propagantesi nel senso + @ con velocità 4, e parimenti / 
rappresenta un carico variabile propagantesi nel senso —« colla stessa velocità «. 
Ed infatti la F diventa una quantità costante quando si ponga 
c= at + cost. 
(come apparirebbe ad un osservatore che corra lungo il tubo colla velocità « nel 
senso -+ @) e parimenti / diventa una quantità costante quando sì ponga: 
a= — at + cost. 
Io ho inoltre dimostrato nella citata Memoria come le equazioni (2) insieme 
alle condizioni ai limiti possano servire a determinare i valori di F ed / in ogni 
istante e per qualsiasi sezione del tubo, e ad investigare così i valori numerici dei 
fenomeni di moto perturbato in ogni singolo caso (*). 
Considerando una tubazione di lunghezza L munita alla sua estremità inferiore 
(origine delle ascisse x) di un intercettatore che può variare l'efflusso, e comunicante 
alla sua estremità superiore con un serbatoio alimentatore a livello costante, io ho 
nella citata Memoria dimostrato che per ogni sezione della tubazione, la funzione / 
ha in un dato istante valore uguale e di segno contrario a quello che la funzione F 
vi aveva in un istante che precede l'istante considerato di un intervallo di tempo 
eguale a 
2(L— a):a 
e cioè dell'intervallo di tempo necessario a percorrere due volte con velocità « il 
(1) In disformità alle notazioni della precedente Memoria, ho preferito non fare alcuna ipo- 
tesi limitativa sul segno delle F ed f e quindi ho dato a / lo stesso segno di F nella 1? (2) e 
segno contrario nella 2? (2). 
(£) Ed è qui non inopportuno osservare che supponendo acquisita, come fatto di esperienza, 
la legge di propagazione dei carichi variabili con velocità costante a, la 2 (2) può stabilirsi di- 
rettamente applicando i principî generali della dinamica al movimento di una falda fluida di spes- 
sore dìr = ddt. 
