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tratto di tubazione che intercede fra la sezione considerata ed il serbatoio alimen- 
tatore. Si ha cioè 
(3) (i+) ei) ret) 
ed il fenomeno si svolge come se ogni soprapressione F propagantesi dall’ intercet- 
tatore verso il serbatoio (senso +.) venisse da questo riflessa con segno negativo 
(depressione) e rinviata verso l’intercettatore (senso — x). 
Dai precedenti enunciati delle leggi generali del moto pertnrbato in una simile 
tubazione, nella quale le perturbazioni sono esclusivamente prodotte da manovre del- 
l’intercettatore, risulta evidente che le leggi numeriche di una perturbazione dovuta 
a una data manovra dell’intercettatore, saranno interamente note per qualsiasi se- 
zione del tubo quando esse siano note per la sezione di ascissa 2 =0 adiacente 
all’intercettatore per la quale l’antecedente diventa: 
(3 bis) r@=—re(— 52) A 
(0 
To ho nella citata Memoria dimostrato come sia facile, mediante la equazione 
di efflusso (che stabilisce una ulteriore relazione fra l'altezza di carico e la velocità 
di flusso nel tubo), determinare delle serie di valori numerici di F relativi ad istanti 
che differiscono dall'intervallo di tempo 2L:a, ciascuno dei quali dà il valore di / 
riferentesi all'istante successivo, onde si hanno senz'altro i valori del carico e della 
velocità negli istanti considerati; ed ho esemplificato il metodo con applicazioni 
numeriche. 
Ho anche designato l'intervallo di tempo 2L:a, che indicherò in seguito col 
simbolo w, come durata di fase, rilevando come, a partire dall'inizio della ma- 
novra dell’'intercettatore, la funzione / sia nulla durante un periodo di tempo w 
(fase di colpo diretto) per ciascun istante 4,, del quale l'equazione di efflusso for- 
nisce senz'altro il primo termine F,, della serie di valori F, F. F3 ecc. che si veri- 
ficano negli istanti 
ti hab h+4+2a t+4+3w ecc. 
ciascuno dei quali, come osservai, dà il valore di / riferentesi all'istante successivo. 
Questa designazione di durata di fase per l'intervallo di tempo u= 2L:4a è 
tanto più acconcia in quanto è facile dimostrare (v. $ 4) che durante il regime per- 
turbato, per effetto di una manovra dell’intercettatore eseguita con velocità continua, 
sì ha negli istanti 
Giu = ecc. 
discontinuità nella legge di variazione del carico, il cui diagramma si presenta come 
una spezzata mistilinea avente i vertici in corrispondenza agli istanti accennati. 
Ho anche designato come fasi di contracolpo i periodi successivi al primo, di 
durata w, durante i quali l’accennato fenomeno di riflessione del carico dal serba- 
