— 765 — 
a 0.261 di50 + 0.265 ODICE + 8 == VI 
—0%9 =—0%5 — 829% 
L00086 = d=3% 
a) 62M 0065 = 
— 0.262 d1,9 + 0266 0,8 +12=, 
= slo:d64 IPLiio6g VINES 7, 
I T02 GONE o126 6 MCSso/ 22h: 
+ 0264 0.265 — 3=%, 
— 0.259 dio + 0.265 dio + 8= 1 
—0A8 = —=090 A 
LOR 0A 759 
+ 0.261 + 0.265 + 9=% 
La risoluzione di queste equazioni conduce ai seguenti risultati : 
0147 —_ 632.6 ORTE == 614.8 0149 = 625.0 di50 = 598.7 
660.8 610.8 635.4 633.6 
665.9 611.1 622.2 593.9 
Oa = VSS = 10.4 ra = 001399 E 1.9 Oi 4.0 peo == (OZ = N25 
Prendendo la media semplice dei valori determinati per i singoli pendoli, si 
potrà assumere quale costante comune di pressione il valore 
d = 625.4 + 10. 
Sostituendo questo valore nella (1), se ne ricava (coi dati di Vienna: p= 48°.12’.40”; 
Hi= 18126) 
k= 0.582. 
Helmert, con vecchi pendoli di Sterneck, aveva trovato (!). 
k= 0.496. 
Il coefficiente di temperatura. — Sia s la durata d’oscillazione del pendolo di 
osservazione, già ridotta per l'ampiezza e per la pressione atmosferica, e si supponga 
che alla temperatura T esso presenti la lunghezza /. Se si indicano con so ed 4 le 
analoghe grandezze alla temperatura 0°, e con @ il coefficiente di dilatazione lineare 
del metallo da cui è costituito il pendolo, si avrà 
iii ESTERE] AI A 
snaj/i È DI i) 
ss=s—-(30)T; 
(') F. R. Helmert, Die Schwerkraft im Hochgebirge. Versff. d. k. Preuss. Geod. Institutes, 
Berlin, 1890. 
