E, = 
per conseguenza sarà IE= 0, ed in virtù della (24) 
Îx = Îpa . 
Alla stessa conclusione si verrebbe considerando le condensazioni cubiche ne’ punti 
B ed « prodottevi rispettivamente dalle forze agenti in superficie 
9 ID, ID, , DI DP, 
,= == re== 200% —£, N',= — 200° —£ 
IV: 2p a M", 20% Da È pw e 
ID ID Dg 
I ; DI To DI Ì PRESE 2 
Lg= — 2p® dig ; Mg —2p0 dI 3 ge — 20 d% 7 
attesochè per la differenza 47 0? (Tg — ga) si trova nuovamente la espressione (24), 
ove si tenga presente che, pel teorema del prof. Betti, dev’ essere 
i dd dD dD 
| È v SHE w ) ; 
U Ca 
4, 4 tg, 
d%8 0dY8 d38 
ID, ID, ID, 
Ug vili 08 = 
dI, Ya + dg 
Di st 
Una proprietà consimile sussiste anche per le rotazioni. Infatti, dicasi 4 tig, la com- 
ponente della rotazione secondo una parallela all’asse delle @ nel punto 8, quando 
in superficie gli spostamenti sono 
sE 1 
UE) PO R, w _& 
“dir soa Vea,” TRUE 
ed + t16, la componente stessa nel punto a, quando in superficie gli spostamenti sono 
LA 
e Lo hg 
ug=0, gio "BT gp 
sl avrà 
iiipane 20, _>B 
dYB d38 
MATER dC dBs 
Ya dI 
Se ora si ricorda che 
i gi d Li d cè a 
penny]; 
P3Y “oa e do “3; S) 
Di s 
ne verrà 
2 2 
Arno? (t16 — T164) = ( Sta RAIL , 
i dysdz, da). 
