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Ora possiamo tenere due strade, delle quali ecco la prima. Attese le relazioni che in- 
tercedono per 3 = 0 tra le derivate seconde di Ra e di di le (49) si possono scrivere 
R Ra 
“i \E LE 
Li dLDE' i, de xp; iii DA 
ma le forze L', M', N' non differiscono da quelle designate colle stesse lettere 
nelle (37) che pel fattore — Sn dunque gli spostamenti, che ora stiamo cer- 
2 Di 
ib 1) 
cando, si dedurranno degli spostamenti dati dalle (36) moltiplicandoli per questo. 
stesso fattore, ossia si avrà 
RI Do 
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s CES a II 99! 
1 nol 
pel ge 
i _ ST. E (51) 
IT Ea Ya I° 
1 1 
D = 
ei rg 
c= pars 25 9 
n O_o dI Dd34 
3 1 3 1 i 
el 2II ; R' r "I R' wi sl IR 
Sese stato = 7%) tro CE ae, 
Ce, Pe) 
allora le (50) diventano 
del do! È 
RO 3 + Ta=0 
na 1 (52) 
o nd ) er 
40? 32 + 20° sa + (0° —202)9'=0. 
Ca Ca 
Cerchiamo, se è possibile di soddisfare a tutte le equazioni, da cui sono legate le 
r 
nato. G : ALsa 
e", n", €' supponendo che per z =0 sia do 18 con y costante, e quindi 
Ca 
an 
REIT, dov’ R 
— 0-20 (1—-y) ds? 
x 
non solo in superficie, ma in tutto il corpo. Poichè la deformazione è simmetrica 
intorno alla perpendicolare calata dal punto (1, V1, 21) Sul piano z==0, ed avviene in 
piani passanti per questa perpendicolare, se ne deduce subito (v. $ 3) 
ta i . 
5 40° e 40° 
— 20 (1=7) 705 i 
c9= 0. 
