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Però per ciasenna di queste ultime derivate parziali sono diverse le & fra le lun- 
ghezze @1,..@» che si riguardano come funzioni delle rimanenti. 
6. Il 2° teorema richiamato al n. 1 è un caso particolare di quello dimostrato 
al n. 4, da cui si ricava immediatamente facendo & = 1, ovvero nel modo che segue. 
Si suppongano gli m —& lati @,+1,..@n talmente scelti, da formare una figura 
strettamente indeformabile ®, determinando tutti i vertici del sistema. Allora uno 
qualunque a, dei rimanenti lati 41,...@, congiungerà due vertici di ®, i quali son 
resi solidali mediante certi lati della stessa, e questi insieme con a, formeranno una 
figura con una sola linea sovrabbondante £,. Ciò posto, le & relazioni (2) possono 
essere sostituite da quelle relative a ciascuna delle figure £,. Analogamente & sistemi 
di sforzi interni che si facciano equilibrio nelle & figure {. separatamente considerate, 
possono tener luogo de’ % sistemi (1). 
In questo caso nei determinanti A e D tutti gli elementi son nulli, tranne i 
i pricipali, e si ha quindi: 
(1) (2) 
INZIIANA O 0000 
e A DI 
ada | dI 
è poi facile intendere che si avrà 
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onde: 
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A CA Cai Dl fu dA, 
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A al) D 
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epperò: 
dE 
(1) 
4, Pia dA, 
i. Dari dEM È) 
4, 
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la quale contiene il teorema per la figura con una linea sovrabbondante f,. 
7. Se un sistema articolato elastico con & linee sovrabbondanti è sollecitato da 
forze esterne note, agenti sui suoi vertici ed in equilibrio, le & equazioni, che insieme 
a quelle fornite dalla statica determinano gli sforzi interni delle aste, sono: 
si E!) (0/41 ti dE(1) Am Em 
SP _odo oe == 0 
da 101 Am Cm ®m 
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