— 539 — 
il tubo di vetro QQ, notai durante l’ esperienze, che il mio apparecchio funzionava 
da barometro sensibilissimo, poichè in certe epoche l’ indice M andava soggetto ad 
oscillazioni lente e continue, dovute certamente a variazioni della pressione barome- 
trica. Mi assicurai con prove di saggio che queste oscillazioni non erano dovute a 
variazioni di temperatura. Preparato l’apparecchio, ogni serie di esperienze durava 
così poco che era sempre possibile eseguirla durante un periodo di calma. Di tanto 
in tanto l’indice era fatto scorrere artificialmente mediante il solito artifizio, senza 
però aprire la chiavetta, in modo da bagnare uniformemente le pareti del tubo di 
vetro per tutto il tratto dell’ escursione. 
Il passaggio poi della corrente attraverso la spirale di platino, per piccoli inter- 
valli di tempo era regolato dal noto interruttore Felici, per la cui descrizione rin- 
vio ai « Vol. XII, e XIII, Ser. II, e al Vol. IV, Ser. III del Nuovo Cimento ». 
Rimane ora a vedersi quale relazione debba passare fra la quantità di calore 
versato dalla corrente nel bulbo F, e l’escursione dell’ indice. 
La quantità X di calore sviluppata dal passaggio della corrente nella spirale G 
si dividerà in tre parti. Una parte verrà impiegata ad inalzare la temperatura del 
filo di platino; un’altra, sarà ceduta per contatto all’ aria che lo circonda, e per con- 
ducibilità ai reofori; e la terza sarà irradiata verso 1’ ambiente. 
Sia Ty la temperatura iniziale di tutte le parti dell’ apparecchio, e T la tempe- 
ratura massima che raggiungerà il filo di platino al passaggio della corrente. La quan- 
tità di calore impiegata per il riscaldamento di questo filo sarà 
(1) qi= O(T—To) 
essendo C la capacità calorifica della spirale. 
Naturalmente al passaggio della corrente, non si riscalderà tutta la massa di 
aria del bulbo, ma solo una porzione, e questa non uniformemente. Lo strato di aria 
aderente al filo assumerà la medesima temperatura di questo, gli altri strati d’aria 
consecutivi ed inviluppanti il filo, assumeranno delle temperature decrescenti colla 
distanza dal medesimo. Atteso la rapidità del fenomeno, 1’ estensione del riscaldamento, 
sarà in ogni caso piccolissima. — Per valutare ora la quantità di calore ceduta per 
contatto all’ aria, supponiamo che per ciascun punto della massa riscaldata, 1’ aumento 
di temperatura sia sempre proporzionale a quello del filo, in un rapporto determi- 
nato, variabile da punto a punto, ma fisso per ciascuno di essi. In tale ipotesi, la 
quantità di calore ceduta per contatto dalla spirale all’ aria, risulterà proporzionale 
all’inalzamento T— Ty nella temperatura della spirale medesima; per cui indican- 
dola con qa potremo porre: 
(2) qg=M(T_T) 
essendo M una costante dell’ apparecchio. A questa quantità dobbiamo aggiungere 
anche la parte del calore irradiata dalla spirale e riflessa dalle pareti del bulbo, assor- 
bita poi da tutta la massa di aria. Questa parte sarà piccolissima e potremo supporla 
proporzionale all’inalzamento T— Ty; indicandola con g3 avremo 
(3) qg=IN(T_-T). 
Supposto che la parte di calore irradiata dalla spirale si possa rappresentare 
coll’ espressione N (T — Ty), e X sia un’altra costante dell’ apparecchio. 
