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Se dunque si indicano con Yi e Ya le due radici di questa equazione, gl’ inte- 
grali completi dell’ equazioni (25) e (26) saranno: 
E Mb Ve 
(35) : I= + Ae+ Be 
(36) mato pg 
essendo per la (31) PS 
Yi A=—-(—-—P 
(37) Da ) 
B_/CR 
£ B—=_—(—-—P}). 
(38) (3?) 
All’ istante in cui s'inserisce la forza elettromotrice E, le due correnti indu- 
cente e indotta sono nulle, dunque per t=:0 deve aversi, I=0 I=0 cioè: 
(40) (animo 
ovvero per le (37) e (38) 
(41) | Ae Ba - 
ATEI PE 
42 Î ist agpinae 
(42) na n 
Risolvendo questo sistema avremo: 
Ly (R—Py) 
Ties ELI, 
Si R°(J1—- 72) 
Ey:(R— Py) 
in EMONIDSIA 
SE R°(Y1—Y2) 
e per le (37)—38) 
E(R—Py1) (R—Py) 
A'==— _ 
9) QR°(Yi—-Y2) 
I E(R—Py) (R—Pya) 
Bien IEEE, 
SO RE (17) 
Per comodo dei calcoli successivi, faccio notare che si ha 
1 pt 2 ay DE 
CI Mi 2a nera *NnidT1) 
R? (E 
(48) (R—Py;) (R_Py.)=— Pp=gî 
E° Q? IR 
NI = 
Gi) R° PP_Q? (Yi)? 
Applicando la legge di Joule alla corrente I,, il calore da essa sviluppato in 
un filo di resistenza », durante il tempo 7 a cominciare dalla sua origine, sarebbe: 
15 Ti 
ab ds 
(50) Di ( I? a (8 SL NeE Bel ) di 
e/0 (0) 
