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Supposto sempre, che 7 sia superiore al periodo variabile, avremo analogamente 
dalla (53): 
(61) DINI 
Ca BR MMNI2/AGBI 
. ossia per la (40): 
pl Dando 
21 292 Vi}: 
>= —rAB| ] Z = È 
i Me a 
Sostituendo ad A' e B' le loro espressioni, e valendosi delle formule (47-48) 
sì trova facilmente 
(62) 2 eee 
RR RESRIP) 
e per il calore sviluppato nell’intero circuito, facendo n= R': 
9\bi E° Q° 
(62)bis Si R(RP4-RP) ° 
L’ espressione (62) di x", essendo simmetrica rapporto ad R ed R', P e P', ne 
segue il teorema di reciprocità: 
Se Ve V' sono due circuiti chiusi qualunque, e s'inserisce 
sul circuito V una forza elettromotrice E, la quantità di calore 
sviluppata in un filo di resistenza » dalla corrente indotta in 
V' è la stessa di quella che si otterrebbe in un filo della mede- 
sima resistenza, dalla indotta che si ha in V quando s'inserisce 
la forza elettromotrice E nel circuito V'. 
Questo teorema di reciprocità non si verifica per la quantità di calore svilup- 
pata nell'intero circuito indotto. Invece le due equazioni (60bis) e (62bis) ci danno 
l'altro teorema relativo alla conservazione dell'energia nella induzione, cioè 
L'energia calorifica sviluppata da una corrente indotta di 
chiusura nel suo circuito, è eguale alla quantità di cui dimi- 
nuisce quella sviluppata dalla inducente nel circuito primario, 
per effetto della induzione reciproca. 
Indotta diretta. — Se si suppone che i due circuiti V e V' sieno chiusi 
ed in uno di essi V circoli una corrente I=7, sopprimendo ad un dato istante 
la forza elettromotrice E, lasciando chiuso ed inalterato il circuito V; in V' si svi- 
lupperà una corrente indotta J',, che chiamerò diretta, e la I sarà continuata dalla 
estracorrente diretta J,. Le due correnti J, e J', saranno definite dalle stesse equa- 
Zioni (25) e (26) quando si sopprima il termine >. cioè 
DI ALI 
fa) d i 
(56) x (ea! pei 
