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determinazioni, per la grandezza appunto del valore dell'equivalente, per cui un piccolo 
errore (specialmente nella misura calorimetrica) influisce sensibilmente sulla terza 
od anche sulla seconda cifra significativa di quel valore, come ne sarà persuaso chi 
con qualche attenzione abbia letto i processi di quelle determinazioni (anche di 
quelle accettate con maggior confidenza). Io ritengo che un metodo esatto col quale 
si volesse con tutta la precisione possibile determinare l’ equivalente meccanico del 
calore, debba fondarsi sopra una diretta trasformazione del lavoro in calore, perchè 
così son tolte di mezzo le incertezze che provengono dal calcolare il resultato finale 
per mezzo di valori intermedì non sempre esattamente determinabili, i quali, anche 
nel caso più favorevole sperimentato sin qui, lasciano campo a discussione sulla esat- 
tezza del resultato finale: e ciò si può dire (per esempio) di alcune delle determi- 
nazioni dell’equivalente dove s’impiega la trasformazione di elettricità in calore e 
di altre ancora in sostanza non dissimili. Un metodo esatto e al di sopra di qua- 
lunque obbiezione deve fondarsi sulla diretta trasformazione del lavoro in calore; 
e tanto più sarà pregevole per quanto più piccolo sarà il numero delle correzioni 
anche esattamente determinabili che si devon fare agli elementi che entrano nel cal- 
colo dell’equivalente e per quanto più piccola sarà l’entità di queste correzioni. Per 
tali ragioni io credo che abbia qualche interesse il metodo che ora sono per de- 
scrivere e che fu da me adoperato in condizioni (però) non le più favorevoli, non 
consentendomi di più i mezzi di cui posso per ora disporre. 
Il principio del metodo da me adoperato è il seguente: una massa di mercurio 
esattamente determinata, e ad una temperatura esattamente di zero gradi, con una 
pressione esattamente determinata, passa per un tubo di acciaio di diametro interno 
così piccolo e di lunghezza tale che la velocità alla uscita sia sensibilmente nulla, 
la temperatura del tubo essendo pur mantenuta a zero gradi; si determina la quan- 
tità di ghiaccio fusa e se ne deduce la quantità di calore sviluppata. 
La figura 1 della tavola annessa rappresenta l’apparecchio da me adoperato in 
queste esperienze. Esso è formato da un prisma verticale di legno A BC DE a 
base quadrata, alto circa 8 metri e grosso più di due decimetri, incastrato solida- 
mente nel suolo e fissato alle pareti della sala per mezzo di tiranti e di staffe di 
ferro. Su questo prisma od asta è fissata invariabilmente una solida mensola B la 
quale sorregge una campana di vetro I di 20 centimetri di diametro : la campana 
è munita in basso di una larga tubulatura alla quale è fissato con mastice un tubo 
di ferro di due centimetri di diametro interno; al tubo di ferro è solidamente at- 
taccato in c un tubo di gomma elastica di 18 millimetri di diametro interno, rive- 
stito esternamente di una guaina di cotone ben resistente, rinforzata da una fascia- 
tura fatta con nastro assai largo. Il tubo così fasciato può tenere per lunghissimo 
tempo il mercurio con pressioni assai forti, anche di 7 od 8 atmosfere senza perderne 
goccia (‘). L'altro estremo del tubo di gomma è inserito in s sopra un tubo di 
(') L'impiego di questo tubo flessibile e ben resistente di gomma elastica semplifica molto la 
costruzione dell'apparecchio : esso fu già adoperato nel 1874 dal chiarissimo prof. Emilio Villari 
nelle sue esperienze: Sull’eNMusso del mercurio per tubi di vetro di piccolo diametro. Nuovo Cimento, 
serie 2% tom. XV. pag. 263, alle quali esperienze io ebbi la ventura di: assistere essendo allora suo 
aiuto. i 
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